> Техника, страница 32 > Волновое сопротивление
Волновое сопротивление
Волновое сопротивление (характеристика линии) — отношение напряжения к силе тока в каждом пункте бесконечно длинной линии. В. с. телефонной линии приблизительно равно входному сопротивлению линии с полным затуханием 181^2, (смотрите Бета), независимо от величины включенного на конце ее сопротивления. Для однородной телефонной линии В. с. е =
R+itoL А + гшС ’
где R, L, С и А — соответственно омическое сопротивление, самоиндукция, емкость и проводимость изоляции на единицу длины линии (1 км), ω—круговая частота, равная 2πη, причем п — число пер/ск., а г — мнимая величина (J/—1). Для пупинизирован-пых линий В. с. определяется по формуле:
/з-
где ω0 — собственная частота пупинизиро-ванной линии, Ls—самоиндукция катушек Пупина, отнесенная на единицу длины линии. В. с. линии определяется измерением сопротивлений холостого хода Uco (провода на конце линии разомкнуты) и короткого замыкания U0 (провода на конце линии соединены между собою) из такого соотношения: г=У Uco.U0. Примерные величины волнового сопротивления при <о=5 000:
Воздушн. бронзовая линия 0=4 миллиметров z=690·е~ гв°
» железная » 0=4 » ζ=1 3S0-e-*2O°4o
Кабельная обыкнов. » 0=0,5 » z=945-e-*43°5o
» пупинизир. » 0=0,9 » z=l 700-e~i2°
» » » 0=1,4 » z=1 600·6~ΐ2°
Непосредственное соединение линий с различными В. с. не рекомендуется, т. к. в месте соединения возникают отраженные волны, вследствие чего происходит потеря мощности.
Лит.: Юрьев М. Ю., Теория телефонных цепей, Μ., Г925; К о в а л е н к о в В. И., Телефонирование на большое расстояние, ч. I и II, Л., 1924— 1925; В г e i s i g F., Theoretische Telegraphic, Braunschweig, 1924; Hill J. G-., Telephonic Transmission. London, 1920. H. Баев.