> Техника, страница 35 > Гальваническая связь

Гальваническая связь

Гальваническая связь, взаимодействие двух электрич. контуров при помощи активного сопротивления, общего для обоих

контуров (фигура 1). Г. с. применяется для передачи энергии в радиотехнике—как в передатчиках (например, для питания от одного общего источника выпрямленного тока анодов электронных ламп,

требующих различных __

напряжений, как это § изображено на фигуре 2), * так и в приемниках 1 (например, в усилителях с | сопротивлениями), осо- 5 бенно же в радиоизме-^ рительных схемах, на ^ пример, при потенцио- -а метрич. подводке энер- §

гии местного источника ·-

звуковой или радиоча- фигура з. стоты в индикаторный (телефонный) контур (фигура 3). В электротехнике Г. с. осуществляется в виде по-тепци шетрическ и схемы и общеупотребительна в различных практиче ;ких схемах и научных измерениях как при переменном,

т	ь
Ка 1

так и при постоянном токе. Одним из главных преимуществ Г. с. является возможность точного учета количества энергии, передаваемого другому контуру; так, например, при схеме фигура 3, при отсутствии между источником энергии и индикаторным контуром других видов связи, кроме Г. с., мощность, отдаваемая вторичному контуру, определяется выражением:

водников первого класса (металлов, окислов с металлич. проводимостью и тому подобное.), соприкасающихся с электролитами и снабженных выводами во внешнюю цепь. Вышеуказанные составные части должен быть правильно составлены в гальванич. цепь, условное обозначение к-рой, образованной, например, из металлов и М₂ и растворов их солей M_tXj и М₂Х₂, следующее:

м, i м.х, I м,х, I M,-j,

Г. с. называется нек-рыми авторами также «связью на сопротивлениях», «потенциометрической связью», «реостатной связью». Коэфф. связи для общего случая Г. с. определяется выражением:

к =

л,· К,

Я. · К,

(1)

где В₁₂, Л₂₁, В, и /’₂—действующие значения сопротивлений (то есть учитывающие эффект связи). Они находятся из приводимых ниже измерений. Сперва контур Л (фигура 1) в точках 3 и 4 размыкается, а к контуру 1 между точками 2 и 2 приключается какой-нибудь источник энергии высокой частоты. Затем контур 1 регулировкой L, и Ci настраивается в резонанс с частотой приложенного напряжения. Напряжения, измеряемые последовательно между точками А и В и точками 2 и 5, определяют собою величины следующих выражений: Ki_i=/₁-r,_i(между точками/) и Б) и К,=/i(r_]2+?·,) (между точками 2 и 2), причем падения напряжений в L, и С, взаимно компенсируются по причине резонанса. Отсюда находим:

Гц _ VЦ _ Rlt /0

r.+r, ^_ V, ^- R,

Затем измерение повторяется аналогично для контура 12; при этом определяются величины напряжений между точками 3 и 4— F₂=/₂(r₁₂-f-)₂) и между точками А и В— J ₂1=l₂?i₂, и соответственно получается:

Гг, __V., _ Д„ /пч

Γ, + r, - V, - R, W

Отсюда искомый коэффициент связи:

у, у,

у.-у.

(4)

Лит.: см. Связь.

В. Баженов.