> Техника, страница 47 > Земной магнетизм

Земной магнетизм

Земной магнетизм, отдел геофизики, изучающий магнитное иоле земли.* Пусть напряженность магнитного поля в данной точке изображается вектором F (фигура 1). Вертикальная плоскость, содержащая этот вектор, называется плоскостью магнитного меридиана. Угол D, за ключенный между плоскостями географии, и магнитного меридианов, носит название склонения. Различают склонения восточное и западное. Принято отмечать восточные склонения знаком плюс, западные— знаком минус. Угол I, образованный вектором F с плоскостью горизонта, называется наклонением. Проекция Н вектора F на горизонтальную плоскость называется горизонтальной составляющей, а проекция Z на вертикальную прямую обозначается термином вертикальная составляющая.

Основными приборами для измерения элементов 3. м. являются в настоящее время магнитный теодолит и различные системы инклинаторов. Назначение магнитного теодолита—измерение горизонтальной составляющей магнитного поля и склонения.

Горизонтально расположенный магнит, могущий вращаться около вертикальной оси, устанавливается под действием магнитного поля земли своей осью в плоскости магнитного меридиана. Если его вывести из этого положения равновесия и предоставить затем самому себе, то он начнет совершать колебания около плоскости магнитного меридиана с периодом Т, определяемым ф-лой:

Т=π γ^Γ-Μϊϊ ’

где К—момент инерции колеблющейся системы (магнит и оправа) и М—магнитный момент магнита. Определив из специальных наблюдений величину К, можно по наблюденному периоду Т найти значение произведения МН. Затем помещают магнит, период колебания которого определен, на некотором расстоянихг от другого, вспомогательного магнита, тоже имеющего возможность вращаться около вертикальной оси, и ориентируют первый магнит так, чтобы центр второго магнита оказался на продолжении магнитной оси первого. В таком случае на вспомогательный магнит будет кроме Н действовать и поле магнита М, к-рое м. б. найдено по ф-ле:

где R—расстояние между центрами обоих магнитов, а, &,.—нек-рые постоянные. Магнит выйдет из плоскости магнитн. меридиана и станет по направлению равнодействующей этих двух сил. Не изменяя относительного расположения частей установки, находят такое положение отклоняющего магнита,

при к-ром названная равнодействующая будет перпендикулярна к нему (фигура 2). Измеряя для этого случая угол отклонения υ,

можно из соотношения sin v=L найти зна-

JnL

jcj

чение отношения -g. Из полученных значений МЛ и ~ определяют горизонтальную слагающую Н. В теории 3. м. имеет распространение единица, обозначаемая символом у, равная 0,00001 гаусса. Магнитный теодолит можно применять в качестве д е к л и-н а т о р а, прибора для измерения склонения. Совмещая визирную плоскость с направлением магнитной оси подвешенного на нити магнита, приводят ее в совпадение с плоскостью магнитного меридиана. Чтобы получить отсчет на круге, соответствующем наведению визирного приспособления нагео-графич. север, достаточно сделать наведение на какой-либо объект, истинный азимут которого известен. Разность отсчетов географического и магнитного меридианов и дает величину склонения.

Инклинатор—прибор для измерения 1. Современная магнитометрия имеет два типа приборов для измерения наклонения—и н-к линаторы с т р е л о ч н ы и и и н д у к-ционный. Первый прибор имеет магнитную стрелку, вращающуюся около горизонтальной оси, помещенной в центре вертикального лимба. Плоскость движения стрелки совмещается с плоскостью магнитного меридиана; в таком случае в идеальных условиях магнитная ось стрелки в положении равновесия совпадет с направлением магнитного напряжения в данном пункте, и угол между направлением магнитной оси стрелки и горизонтальной линией даст величину I. В основу конструкции индукционного инклинатора (земного индуктора) положено явление индукции в проводнике, движущемся в магнитном поле. Существенной особенностью прибора является катушка, вращаемая около одного из своих диаметров. При вращении такой катушки в магнитном поле земли в ней не появляется эдс лишь в том случае, когда ее ось вращения совпадает с направлением поля. Это положение оси, отмечаемое отсутствием тока в гальванометре, на который замкнута катушка, отсчитывается ыа вертикальном круге. Угол между направлением оси вращения катушки и горизонтом будет углом наклонения.

Упомянутые "выше приборы являются в настоящее время наиболее распространенными. Следует упомянуть особо о магнитном теодолите Оглоблинского, определяю-щем значение — методом компенсации Ы полем магнита, для которого определяется период колебания.

В последнее время начинают применяться т.н. электрическ. методы измерения Ы, при которых отклонения производятся не с помощью отклоняющего магнита, а с помощью магнитного поля катушек. Для достижения той точности, которая требуется от магнитных измерений (0,2—0,02°/_оо полного напряжения), рабочий ток сравнивается с током от нормальных элементов (компенсирование по лгетоду потенциометра).

Измерения, сделанные в различных пунктах земной поверхности, показывают, что магнитное поле меняется от пункта к пункту. В этих изменениях можно заметить нек-рые закономерности, характер которых лучше всего уясняется из рассмотрения т. и. магнитных карт (фигура 3 и 4). Если нанести на топография. основе линии, соединяющие точки равных значений какого-либо элемента 3. м., то такая х^арта представит наглядную картину распределения этого элемента на местности. Соответственно различным элементам 3. м. имеются карты с различными системами изолиний. Эти изолинии носят специальные названия, смотря по тому, какой элемент они изображают. Так, линии, соединяющие точки равных ««гонений, носят название изогон (линия нулевых ««гонений получила название агонической линии), линии равных наклонений— и з о к л и н и линии равных напряжений— и з о д и и а м. Различают изодинамы горизонтальной, вертикальной составляющей и т. д. Если построить такие карты для всей поверхности земного шара, то на них можно заметить следуюхцие особенности. В экваториальных областях наблюдаются наибольшие значения горизонтальной силы (до 0,39 гаусса); по направлению к полюсам горизонтальная составляющая убывает. Противоположный характер изменений имеет место для вертикальной составляющей. Линия нулевых значений вертикальной составляющей называется магнитным экватором. Точки с нулевыми значениями горизонтальной силы называются маги и т-и ы м и полюсами земли. Они не совпадают с географии, и имеют хгоординаты: сев. магнитный полюс—70,5° с. ш. и 96,0° з. д. (1922 год), южн. магнитный полюс—71,2° ю. ш. и 151,0° в д. (1912 год). В магнитных полюсах земли пересекаются все изогоны.

Детальное исследование магнитного поля земли обнаруяшвает, что изолинии идут да-ле1го не так плавно, как это дается общей картиной. На каждой такой кривой имеют место искривления, нарушающие плавный ход ее. В нек-рых областях эти искривления достигают настолько крупных значений, что приходится данный участок выделить в магнитном отношении из общей картины. Такие районы носят название аномальных, и в них можно наблюдать значения магнитных элементов, во много раз превышающие нормальное поле. Исследование магнит и ы х аномалий выяснило их тесную связь с геологии, структурой верхних частей земной коры, гл. о"бр. в отношении содержания в них магнитя, минералов, и вызвало к жизни особую отрасль магнитометрии, имеющую прикладное значение и ставящую своей задачей применение магнитометрии. измерений к горной разведке. Такие аномальные районы, имеющие уже в настоящее время большое промышленное значение, находятся на Урале, в Курском округе, в Кривом Роге, в Швеции, в Финляндии и в др. местах. Для исследования магнитного поля таких областей разработана специальная аппаратура (магнитометр Тиберга-Талена, локальварио-ыетры и т. д.), позволяющая быстро получить нужные результаты измерений.

Фигура 4. Изодинамы.

Изучение магнитного поля земли в каком-либо одном пункте обнаруживает факт изменений этого поля с течением времени. Детальное исследование этих временных вариаций элементов 3. м. привело к установлению их связи с жизнью земного шара в целом. В вариациях находят свое отражение вращение земли около оси, движение земли по отношению к солнцу и еще целый ряд явлений космического порядка. Изучение вариаций ведется специальными магнитными обсерваториями, снабженными, кроме точных приборов для измерений элементов магнитного поля земли, еще специальными установками для непрерывной записи временных изменений магнитных элементов. Такие приборы носят название вариометров, или магнитографов, и служат обычно для записи вариаций D, Н и Z. Прибор для записи вариаций склонения (вариометр D, или у н и ф и л я р) имеет магнит с прикрепленным к нему зеркальцем, свободно висящий на тонкой нити. Вариации склонения, заключающиеся в поворотах плоскости магнитного меридиана, заставляют подвешенный таким способом магнит поворачиваться. Брошенный из специального осветителя луч, отразившись от зеркальца магнита, дает перемещающееся световое пятно, к-рое оставляет след в виде кривой на светочувствительной бумаге, навернутой на вращающийся барабан или опускающейся вертикально. Линия, прочерченная лучом, отраженным от неподвижного зеркальца, и отметки времени позволяют по полученной магнитограмме найти изменение D для любого момента времени. Если закручивать

нить, вращая верхнюю точку ее прикрепления, то магнит выйдет из плоскости магнитного меридиана надлежащим закручиванием можно поставить его в положение, перпендикулярное первоначальному. В новом положении равновесия на магнит, с одной стороны, будет действовать Н, с другой—момент закрученной нити. Всякое изменение горизонтальной слагающей вызовет изменение положения равновесия магнита, и такой прибор будет отмечать вариации горизонтальной составляющей (вариометр Н, или б и ф и л я р, если магнит подвешен на двух параллельных нитях). Запись этих вариаций ведется таким же образом, как и запись изменений склонения. Наконец, третий прибор, служащий для записи вариаций вертикальной составляющей (весы Л л о fi-да, вариометр Z), имеет магнит, ко- ]

леблющийся, подобно коромыслу весов, около горизонтальной оси. Надлежащим перемещением ц. т. с помощью передвижного грузика магнит этого прибора приводят в положение, близкое к горизонтальному, и устанавливают обычно так, чтобы плоскость движений магнита была направлена перпендикулярно плоскости магнитного меридиана. В таком случае положение равновесия магнита определяется действием Z и веса системы. Изменение первой величины вызовет некоторый наклон магнита, пропорциональный изменению вертикальной составляющей. Эти изменения наклона регистрируются, подобно предыдущему, фотографии, путем и дают материал для суждений о вариациях вертикальной составляющей.

Если подвергнуть кривые, записанные магнитографами (магнитограмм ы), анализу, можно найти на них целый ряд особенностей, из которых прежде всего бросится в глаза отчетливо выраженный суточный ход. Положение максимумов и минимумов суточного хода, а равно и их значения изо дня в день меняются в небольших пределах, и поэтому для характеристики суточного хода составляются нек-рые средние кривые за какой-либо интервал времени. На фигуре 5 даны кривые изменения В, Ни Z для обсерватории в Слуцке за сентябрь 1927 г., на которых хорошо заметен су- _sточный ход элементов.

Наиболее наглядным способом изображения вариаций является т. н. векторная диаграмма, представ-,

Потсдам 19//- ί920гг

Зенит

M.-А Май -Август И-СП. Ноябрь - Февраль

Фигура 6.

ляющая движение кон-ца вектора F с течением времени. Две проекции векторной диаграммы на плоскости yz и ху даны на фигуре 6.

Из этой фигура видно, как отражается на характере суточного хода время года: в зимние месяцы колебания магнитных элементов значительно меньше, чем в летние.

Кроме вариаций, обусловленных суточным ходом, на магнитограммах иногда замечаются резкие изменения, достигающие нередко весьма больших значений. Такие резкие изменения магнитных элементов сопровождаются рядом других явлений, как то: полярных сияний в арктич. областях, появлением индуцированных токов в телеграфных и телефонных линиях, и т. д., и называются м а г-н и т н ы м и бурями. Между вариациями, обусловленными нормальным ходом, и вариациями, вызванными бурями, существует коренное различие. В то время как нормальные изменения протекают для каждого пункта наблюдений по местному времени, вариации, причиной которых являются бури, протекают одновременно для всего земного шара. Это обстоятельство указывает на различную природу вариаций обоих типов.

Стремление объяснить наблюдаемое наземной поверхности распределение элементов 3. м. привело Гаусса к построению матема тической теории геомагнетизма f¹]. Изучение элементов 3. м. со времени первых геомагнитных измерений обнаружило существование т. и. векового хода элементов, и дальнейшее развитие теории Гаусса заключало среди прочих задач и учет этих вековых вариаций. В результате работ Петерсона, Неймайера и других исследователей имеется теперь формула для потенциала, учитывающая и этот вековой ход.

Среди гипотез, предложенных для объяснений суточного и годового хода геомагнитных элементов,надо отметить гипотезу, предложенную Бальфур-Стюартом и развитую Шустером. По мысли этих исследователей, в высоких электропроводящих слоях атмосферы под термич. действием солнечных лучей возникают перемещения газовых масс. Магнитным полем земли в этих движущихся проводящих массах индуцируются электрич. токи, магнитное поле которых и проявляется в виде суточных вариаций. Эта теория хорошо объясняет уменьшение амплитуды вариаций в зимние месяцы и выясняет превалирующую роль местного времени. Что касается магнитных бурь, то ближайшее исследование показало их тесную связь с деятельностью солнца. Выяснение этой связи привело к следующей общепризнанной в настоящее время теории магнитных возмущений. Солнце в моменты наиболее интенсивной своей деятельности выбрасывает потоки электрически заряженных частиц (например электронов). Такой поток, попадая в верхние слои атмосферы, ионизирует ее и создает возможность протекания интенсивных электрич. токов, магнитное поле которых и является теми пертурбациями, которые мы называем магнитными бурями. Такое объяснение природы магнитных бурь хорошо согласуется с результатами теории полярных сияний, развитой Штермером.

Лит.: ’) Булгаков Н. А., Теория земного магнетизма Гаусса и ее современное значение в науке, СПБ, 1911; Крылов А. Н., О земном магнетизме, П., 1922; Лейст Э. Е., О географическом распределении нормального и анормального геомагнетизма, «Ученые записки Моек, ун-та», М., 1899, 10; П а с-с а л ь с к и ii Π. Т., Об изучении распределения магнетизма на земной поверхности, Одесса, 1901; О г л о б л и н с к и ii Η. Н., Новый универсальный теодолит для определения элементов земного магнетизма, СПБ, 1913; М а т у с е в и ч Η. Н., Исследование нового универсального теодолита сист. Η. Н. Оглоблинского, Л., 1927; «Труды особой комиссии по исследованию Курской магн. аномалии», М., 1919—26; Gauss С. F., Allgemeine Theorie d. Erdmagnetismus, «Resultate d. Beobachtungen d. Mag-netischen Vereins», Gottingen, 1839; Schmidt Ad., Erdmagnetismus, Enzyklopadie d. Mathem. Wissensch., B. 6, T. 1—Geodasie u. Geophysik, A, H. 4, Lpz.—B., 1918; N 1 p p о 1 d A., Erdmagnetismus, Erdstrom u. Polarlieht, B,—Lpz., 1921; L a m ο n t J., Hand-buch d. Erdmagnetismus, B., 1849; Angenhei-s t e r G., Die physikalische Natur d. erdmagnetischen Feldes, «Physikal. Ztschr.», Lpz., 1925, B. 26; B artels J., Erdmagnetismus, Erdstrom u. Polarlieht, Handbuch d. Geophysik, hrsg. v. B. Guttenberg, B., 1927—29; Mascart E., Traitd de magnfitisme terrestre, P., 1900; «Res. of the Depart, of Terrestrial Magnetism», Carnegie Inst., Wsh.; «Terrestrial Magnetism a. Atmospheric Electricity», Wsh. А. Заборовсний.