> Техника, страница 48 > Избирательность

Избирательность

Избирательность, или селективность, способность приемной радиоустановки при настройке ее контуров на принимаемую станцию выделять сигналы этой станции от сигналов всех других одновременно работающих станций, или, точнее, выделять частоту принимаемой станции от частоты всех других станций. Чем больше И. приемника, тем меньше вероятность всякого рода помех приему со стороны других станций и атмосферных разрядов.

Первый приемник, предназначенный для настроенной радиотелеграфии, был предло-л|. жен О. Лоджем в 1897 г.

(Ан. П. 11575, 1897 г.), а первые успешные опыты применения избирательного радиоприемника в практике радиосвязи были сделаны Маркони в 1898 году. И. современных

·, радиоприемников достигается путем применения одного или нескольких настроенных колебательных контуров, связанных различными способами менаду собой. И. всякого радиоприемника обычно характеризуется некоторой кривой (кривая резонанса, или избирательная кривая), имеющей в качестве абсцисс длину волн, а в качестве ординат—силу приема или какую-нибудь величину, ей пропорциональную (E, 1 или J5^{* 2}, Р). В соответствии с общим определением заИ-S принимают отношение отрезка ОС к отрезку аb (фигура 1), или, если вместо отрезков ОС и ab подставить соответствую-

i, А, λ, Фигура 1.

щие им длины волн, S=-

К - К

тричности кривой, так как λ., —=2(Л,.

С _ V___ А

2 (А,. - h,) 20Ц.-Л,)

?._Г

При симме-

*l),

Отношение

, =<7, называемое в радио-

л_г

технике остротой настройки, характеризует собою величину расстройки приемника до исчезновения приема или до уменьшения его на определенную величину и обычно выражается в % (σ·100).

»S ¹, или S=¹ —,

2α ’ + σ₂

где и σ₂ определяют расстройку по обе стороны от резонансной волны. Величина И., если ее определять по приведенным выше ф-лам, зависит от силы приема при резонансе и расстройке, причем И. будет получаться тем меньшею, чем больше слышимость при резонансе и чем меньше она при волнах расстройки. Для устранения этой неопределенности в выражение для И. необходимо ввести множитель, зависящий от отношения слышимости при резонансе к слышимости при расстройке, к-рый приводил бы значение И. к одной и той же величине при различных слышимостях.

При настройке контура в резонанс ток от сигнала в нем 1_Г=Е : Н, где Е—напряжение сигнала в контуре, а В.—его сопротивление. При расстройке контура (волна λ_χ, угловая частота ар)

Λ —

V ^R2+{°^hL-^cT

Путем преобразования находим: Н₌₁

П ¹ П V. )

Допуская, что ^л>-¹- а 2, получаем:

(W

(1)

Ά-1:

II

4л~1

^; ~<Р

Окончательно

S =

К

2(Л,. - Я,)

Тг

У

обозначаемая

ι±

1

И. при 1=-равна приблизительно

S, ” ₌ ^=λ_Ί/^Γ

* б R RV

Следовательно, при Цф-γ,

/1

S,i

<o_rL

R

Wr -Jj) Я_г

Подставляя вместо выражения л?- - л? _т„,

2(Я,· - Я,) Я,.

вы ражение я,я,.

математически более точное, окончательно имеем:

УФ.

oxyL ^: R ^:

Х_гХ_х,

, ΓΆ1Г. В

У 11

, ? - П-

/Ψ

Сг - С,

/,/,. с_гс,

Т. о., в этой интерпретации, предполагающей отсутствие искажений в кривой резонанса, И. зависит только от данных контура.

В большинстве случаев практики И. желательно определять при помощи токов, циркулирующих при сигналах в телефонах. При квадратич. законе изменения телефон, токов от напряжения сигнала, действующего на детектор (ламповый или кристаллич.),

_ЛГbΞ5

ς У Б ° i, ft- /?. ’

fifr

где I_tr—ток через телефон при резонансе и I_t—ток при расстройке. Если зависимость между напряжением и током в детекторе не квадратична, то сначала необходимо найти закон этой зависимости; если I_t=E^x, то

<8.-

V

-

n-Гг

-ΊΪ7

На фигуре 2 даны кривые резонанса (зависи мость от

U — /г U

j при различных величинах

lolj г

-д-; кривая I относится к тому случаю,

когдα= О, кривая II—когда и=0,01сиЬ («3=0,0314), III — когда R=0,02cuL («3==0,0628) и IF—когда //=0,05coL (d=0,157). Пунктирные кривые V и VI показывают ход кривых III и IV соответственно при ординатах, пропорциональных/. Нетрудно определить, что кривая I имеет избирательность

S—oo, кривая II—100, III—50 и IV—20. Из рассмотрения кривых V и VI видно, что с уменьшением R растет также и I,., следовательно, увеличивается приемная чувствительность контура. Т. о., вместе с увеличением И., если оно достигается путем уменьшения потерь в контуре, увеличивается и чувствительность приема. На фигуре 2, а также и на всех последующих избирательных

характеристиках, пунктирная линия /, соответствующая определенному ™, пересекая кривые, показывает на оси абсцисс от-.ношения --7- -, для которых можно считать,

*Г

что все слагаемые частоты сигнала при-нимаются одинаково. Линия ΙΓ определяет

1, - U-

------, в пределах которых сила мешающих сигналов не должна превышать 0,1/—силы принимаемых сигналов, для того чтобы посторонние сигналы не мешали приему; при этих условиях посторонние сигналы прослушиваются лишь в паузах между сигналами принимаемой станции. Наконец, сплошная линия III дает значения™.--, в пределах

Jr

к-рых посторонние сигналы, меньшие 0,033/, вовсе не будут прослушиваться.

И. контура уменьшается с увеличением частоты, причем, если увеличение частоты достигается уменьшением L, то, так как

L пропорц. ~, «Si=пропорц. ™· При постоянной L, но изменяющейся С, И. с увеличением также уменьшается от увеличения с частотой сопротивления контура R; приближенно для однослойной катушки можно считать, что //пропорц. /³. На фигуре3

<x>L

показана кривая отношения в типичном контуре с хорошей катушкой в зависимости

toL

от длины волны; уменьшение - - с уменьшением длины волны происходит исключитель-но из-за увеличения //,т. к. со/,пропорц./.

При работе контура на кристаллич. детектор И. его значительно понижается дополнительным сопротивлением, вносимым в контур детектором. Для оптимального действия детектора, когда R контура равно R, вносимому в контур детектором, «Sj=^, где дл —

декремент, обусловливаемый сопротивлением детектора. Лампа своим сопротивлением между сеткой и нитью, включенным параллельно самоиндукции контура, также вносит в контур сопротивление, равное, если его пересчитать на последовательное включение в контуре,

II _. Ле__

¹ 1 + Щ С‘со’ ’

где Rg—сопротивление сетка-нить, С—емкость конденсатора контура и ω=2π/. Для больших 11_а имеем:

и. I.

¹ ПдС‘ш‘

Следовательно, лампа, присоединенная к контуру, несколько ухудшает И. последнего; например, при //^=100 000Ω, С=230 см,=10⁶ пер/ск., R₁=4 Ω. Для контура с

= 100 присоединение такой лампы уменьшает И. до д =61.

В приемниках с обратной связью, благодаря нейтрализации сопротивления контура (регенерация) обратной связью, И. может быть сильно увеличена. Для этого случая И. приближенно определяется выражением:

здесь д—постоянная усиления лампы, С— емкость контура, R_(l—сопротивление анодной цепи лампы, М—коэфф. взаимной индукции катушки обратной связи. Т. к. при обратной связи обычно очень трудно точно оценить весьма малые изменения частоты при небольших расстройках, то применяют следующий метод. Сначала определяют И. без обратной связи S_min. И. при максимальной обратной связи S_max определяется тогда из соотношения ™—=Лпш. т. к. сила тока

Ь?,г, Umax

в контуре обратно пропорциональна сопротивлению, то

R win _ /»)ЯЖ

	Rmax I т in
ИЛИ	Rmfn __ V ^max Rmax V It
Тогда
	Smax=Smin Л -Ь-ЧШ- r *min

И. при обратной связи, особенно большая при действии последней на антенный контур, все л-се имеет следующие недостатки. 1) Она в сильной степени зависит от силы сигнала:

т т т всттт/т я Фигура 3.

высокая И. при обратной связи достигается лишь при очень слабых сигналах; с увеличением силы сигнала контур с обратной связью дает ту же И., что и без обратной связи. На фигуре 4 показаны типичные кривые

резонанса контура с обратной связью при различных входящих напряжениях. Затупление кривых при возрастании напряжения сигнала обусловливается приближением рабочего режима к области насыщения характеристик лампы. 2) И. может быть нарушена сильным мешающим передатчиком или сильным атмосферным разрядом. Объясняется это тем, что сильное мешающее действие вызывает, благодаря нелинейности ламповых характеристик, увеличение сопротивления в контуре. При отсутствии мешающего действия кажущееся сопротивление контура

Мд _ dig С де_а

При мешающем действии

R₀--= R —

Ro=Ro - M(o co g^ Г

Здесь ω_ι — угловая частота принимаемой станции, ω₂ — то же мешающей станции, jf₂—ток в контуре от мешающего действия; ве-

d³i

личина для нормальных характеристик ламп отрицательна, поэтому R„= R₀+kR_a, т. e. Обратная сеть н сопротивление контура _{Фиг 5} увеличивается пропор ционально входящей (If) энергии от мешающего действия. На фигуре 5 приведена кривая примерной зависимости обратной связи М от силы тока мешающего действия 1₂ для поддержания постоянного сопротивления в контуре.Обратная связь находит использование гл. обр. в любитель

ских приемниках. В коммерч. радиоприеме, требующем надежного действия приборов, она встречается редко. Высокая И. достигается здесь: а) путем применения нескольких контуров, слабо связанных между собой, и б) настроенными многокаскадными усилителями высокой частоты. При нескольких (п) слабо связанных (индуктивно) контурах о “Ь 1

У 2 -1

В табл. 1 приведена величина —— ---в

ι/2-i

зависимости от п. На фигуре 6 представлена кривая резонанса ^ в зависимости от -—j

α> jL

при различных для двух контуров, а на фигура 7—для трех контуров. Получающаяся при этом И. приведена в табл.” 2.

Таблица 1Π о п р а в о ч н ы е коэффициенты для избирательности припконтурах.

• п	2	3	4	5	6
1	1,58	1,96	2,23	2,6	2,88
| f2-l

Таблица 2. — Избирательность Sx при η

(oL

контурах и различных — ·

<oL ΊΓ	П=2	71=3
100	158	196
50	79	97,8
20	31,7	39,2

Практически больше 3 или 4 контуров применять не рационально, так как И., по мере увеличения п, сильно искажается паразитными емкостными связями. Кроме того, для

правильного действия нескольких слабо связанных контуров их приходится тщательно экранировать с целью устранения взаимодействия контуров помимо связи.

В настроенных усилителях высокой частоты контуры связаны между собой через посредство электронной лампы. Схема пер

вого каскада такого усилителя высокой частоты с контуром в цепи сетки и ее эквивалентная схема изображены на фигуре 8. В этом случае

О IjntO}· 1

“ i - R., MW? ’

¹⁺ П_гЩ

На фигуре 9 показана зависимость ^ от VWr- ’ ^пУ^нктиР^иая кривая показывает зависимость от —У---·. Максимальное

“,[»,·] l/R.Ri Е-> М (Ол..

значение — получается при —===. — 1; в

‘ I/RjR,-

этом случае S,=I. Т. о., один кон-

тур каскада усиления высокой частоты дает

Яj

Фигура 8.

худшую И., чем тот же контур самостоятельно. Объясняется это тем, что в контур через связь М вносит дополнительное сопротивление анодная цепь, в которой участвует сопротивление лампы i?,·. Поэтому для увеличения И. в усилителе высокой частоты f_? рационально приме-^£А пять лампы с боль-^т шим R_t. В соответ-⁸⁰ ствии с изложенным eo избирательные ха-40 рактеристики каска-го да усиления высокой частоты значи-уШ тельно изменяются в _{фиг 9} ² зависимости от спо соба присоединения настроенного контура. На фигуре 10 показаны избирательные характеристики (зависимость

~ от /,. — /) для усилителей: I—с контуром,

включенным непосредственно в цепь анода (в целях стабилизации в контур включено вы

сокое сопротивление); II—то же, с нейтрализацией емкости анод-сетки; III—с трансформатором при контуре в цепи сетки с анодной нейтрализацией и IV—при лампе с экранированным анодом. Сопротивление лампы R—порядка 150 000 й. Так ню, как и в случае самостоятельного контура, И. увеличивается с уменьшением Д₂, но, в отличие от самостоятельного контура, в усилителе высокой частоты увеличение И. происходит лишь до определенного предела:

ςγ 1.

^; ~r.~ ‘ 77“мчГГ “7^7 ’

R,R,· ^{Й! + —}ЙГ при В2=0 предельное значение от — Ϊ-ίΒ-ϊ

° ~ №*0>г ’

Для больших усилений обычно берут несколько каскадов высокой частоты. В этом случае, по предыдущему,

Q, 1 ОУуЕ 1

:1г ⁼ ω* - ω* ⁼ ~1Г ’ “ М»0)|.

o)_r(o R^Ri

В табл. 3 приведена зависимость И. при спф _ ^ _{от п}—_4ίК

равного 1 и 0.6.

L М со_г

= 1 от п—числа каскадов для,

^R 1/R₂Ri

Т а С) л. 3.—П оправочные коэффициенты для избирательности при п каскадах усиления в ы с о к о ii частоты.

п	Меи,· ^	М-аг 0.0
	t/r,r«	1|/R,R<
1	0,5	0,735
2	0,774	1,14
з	0,98	1,44
4	1,15	1,68
δ	1.3	1,91
6	1,4.4	2,12

И. в настроенном усилителе высокой частоты достигается при одновременном усилении напряясения сигналов (V), пропорциональном V^я (где п—число контуров), тогда как, при применении того ясе числа слабо связанных без посредства лампы контуров, И., в общем более высокая, чем в усилителе, получается при понижении напряжения пропорционально —j благодаря потерям энергии на сопротивление в каждом контуре. Для получения хорошей И. от усилителя высокой частоты ему j__ должны предшество- *< вать 1 или 2 контура со слабой связью _оемежду ними. Та к как усилители высокой _оечастоты получаются тем более избира- _оьтельными, чем длиннее волна, то на вол- ₀„ нах короче 1 000—

2 000 метров для получе- ₀ния высоких И. находит применение метод приема с трансформацией частоты (супергетеродин-н ы и п р и о м). И. супергетеродюшых приемников при применении предварительного каскада высокой частоты достигает 500—

1 ООО. При двух каскадах промежуточной частоты легко достигается И. 300—350.

Приведенные теоретич. величины И. основных принципиальных схем относятся, конечно, к идеальным условиям. В практике эти величины для одних и тех же схем, в зависимости от тщательности их выполнения, получаются весьма разнообразными. Усилители

j’

высокой частоты, собираемые в СССР и работающие от микроламп ГЭТЗСТ, при волне 300 метров имеют И. порядка 300 и при волне 500 ж—порядка 125—150. На фигуре 11 показаны избирательные характеристики (с зависимостью γ - от — /_х), полученные в лаборато-

риях Америк, телеграфной и телефонной компании для образцов приемников с различными избирательными схемами. Приведенные характеристики наглядно показывают, что практич. избирательные характеристики готовых приемников, составленных по тем или иным схемам, настолько значительно отличаются от ожидаемых теоретич. характеристик для тех же схем, что оказывается невоз-можным охарактеризовать И. этих приемников одной цифрой (даже для одной волны). Практич. характеристики показывают для одних схем лучшую И. вблизи принимаемой волны (регенератор, усилитель высокой частоты), для других схем—сравнительно лучшую И. для больших расстроек (свыше 10 кц/ск.). Кроме того, И. сильно меняется в зависимости от длины волны, причем размеры этих изменений, особенно в приемниках с очень большим диапазоном, выходят из рамок теоретических предварительных вычислений. Практически все это объясняется J) тем, что в готовых приемниках иногда сознательно, а иногда бессознательно, в виду большой практич. трудности не соблюдаются условия оптимальных связей между контурами, и 2) тем, что в смонтированных приемниках, даже при экранировании отдельных контуров, существуют трудно избегаемые паразитные связи (наир. связь в общей батарее высокого напряжения), вызывающие очень сильное искажение избирательных характеристик. Далее И., обусловливаемая отно

шением, как это и следует из приведенных выше положений, определена для непрерывных незатухающих колебаний. И. по отношению к незатухающим колебаниям м. б. названа И. для стационарных состояний в цепи. Для радиотелеграфных и радиотелефонных сигналов, состоящих из несущей частоты и полос боковых частот (смотрите), величина И. зависит также от характера передачи. Приближенно можно считать, что

где < —декремент приемника, a <5_S—декремент передатчика, играющий роль при передаче незатухающих колебаний лишь для нестационарных состояний в контурах передатчика. Это приводит к тому, что в практике радиоприема часто И., хорошо уединяющая помеху от несущей частоты мешающего передатчика, оказывается совершенно недостаточной для уединения помехи от той же станции при модуляции или при разрывах ключа. Эти причины, когда речь идет о И. сложных приемников со многими контурами, связанными различным образом друг с другом, делают оценку И. этих приемников, базирующуюся только на данных контура, практически неточной на нек-рую величину, несмотря па то, что эта оценка математически хорошо обоснована.

Все это заставляет, особенно в условиях практики массового испытания приемников, обращаться также и к другим, более наглядным и исчерпывающим практически методам определения И. В виду практич. сложности вопроса до сих пор пока еще не установлено стандартных методов такой оценки И.

В Америке в ряде фирм с налаженным массовым производством приемников для широковещания, а также и в Европе применяются следующие методы.

1) И. определяется как отношение силы поля принимаемой станции к мешающей станции при определенной частоте расстройки (f_r-f). Для этого снимаются избирательные характеристики, у которых в качестве абсцисс наносится расстройка (f_r - f)

Фигура 13.

сигнального генератора (промодулированного тональной частотой с коэфф-том модуляции 50%), а в качестве ординат—сила поля для поддержания постоянного напряжения на выходе приемника (на зажимах громкоговорителя). Из этой кривой можно уже непосредственно определить силу поля мешающей станции для достижения такой же слышимости, какую имеет принимаемая станция. В этом методе для снятия избирательной характеристики настройка приемника остается постоянной, а изменяется настройка сигналык генератора и напряжение, вызываемое им на входе приемника, для получения определенного постоянного напряжения на выходе. Принцип метода не изменится, если настройку генератора оставить постоянной, а менять настройку приемника, поддерживая постоянным напряжение на входе приемника.

На фигуре 12 изображены снятые при постоянной настройке приемника избирательные характеристики супергетеродина усилителя высокой частоты, с одним, двумя и тремя каскадами для силы поля, дающей нормальный прием; на фигуре 13 дана характеристика двухкаскадного иейтродииного приемника Хазель-тайнской корпорации, снятая при постоянном напряжении на входе приемника. Описанный метод определения И. позволяет заменить снятие характеристики указанием отношения силы поля при резонансе к силе поля при определенной частоте расстройки. Для радиовещательных приемников есть тенденция установить величину этой расстройки стандартной, равной 10 кц/ск. (установленное в международном масштабе расхождение несущих частот для радиовещательных станций). Так как Сила тока в первом контуре приемника пропорциональна силе поля принимаемой станции, то отношение сил полей можно заменить отношением сил токов резонансной кривой; тогда очень просто для идеальной кривой И. перейти от этого метода к разобранному выше ojL

методу, по к-рому Ь=-_р. В самом деле, имеем для одного контура:

(ojL 2	(fr+JV
R )	м j

Для более сложных схем, состоящих из нескольких 1_Г,

контуров, отношение j было уже определено выше.

В табл.4 даны величины И. Ur -=10 кц/ск.) при волне 300 м, определенные по этому методу, для тех же крайних частотах, имеющих абсциссами f_r - (кц/ск.) и ординатами отношение напряжения на выходных зажимах при /?·- к напряжению при /_г; б) две кривые, имеющие в качестве абсцисс несущую частоту (от 550 до 1 500 кц/ск.), а в качестве ординат /*·-/, и h - /г (кц/ск.), при которых на выходе получается определенное, заранее обусловленное, напряжение

У=₂ У г > эти кривые снимаются при одном и том же напряжении на входе приемника, вызывающем определенную, требуемую от приемника отдачу мощности при резонансе; в) то же самое для одной из двух кривых предыдущего пункта, показавшей худшую избирательность (при большем /_?—/,).

И. приемных устройств, требуемые практикой радиоприема, зависят от вида передачи; они определяются боковыми модуляционными полосами частот сигнала (смотрите Боковые частоты). Для радиотелеграфа допустимы очень высокие И. (смотрите Быстродействующие радиопередача и радиоприем). Для радиотелефона, требующего воспроизведения очень широких боковых полос, И. должны быть значительно меньше. Так, например, при волне 1 000 метров для телеграфного приема без искажения со скоростью 125 слов в минуту допустимы И. (Sj ) порядка 4 000, для телефона же И. достигает максимум 30.

И. современной техникой радиоприема используется как средство против мешаю-

Т а 0 л. 4, —Избирательность разных схем, определяемая отношением тонов.

ioL ~R~	Слабо связанные контуры				Усиление высокой частоты
	I	II	III	IV	[Μω : ] Дгй0=1					[Мо> : /Н,Н, 0.6
					I	II	III	IV	V	I	II	III	IV	V
100 50 20	2,24 1,415 1,075	5 2 l,lfi	11,16 2,83 1,25	25 4 1,345	1,415 1,116 1,02	2 1,25 1,04	2,83 1,4 1,06	4 1,5 1,083	5,66 1,75 1,105	1,64 1,315 1,056	2,7 1,736 1,188	4,44 2,28 1,182	7,28 3,1 1,25	11,95 3,97 1,32

обобщенных случаев, которые были рассмотрены выше. В табл. 5 показаны величины И. различных приемников для практич. кривых, приведенных на фиг И и 13

Таблица 5 .—И з 0 и р а т е л ь н о с т ь различных схем прием н и к о в.

Схемы приемников	Фигура и	Фигура 13
1 контур ..	1,225	1,83
2 контура ..	1,5	3
Усиление высокой частоты.	5,3—7,35	_
Супергетеродин.	10	200
Регенеративный прием.	3,3	—

2) В другом принятом методе И. определяется как отношение площади, ограниченной сверху кривой резонанса и с боков ординатами, соответствующими наибольшим боковым частотам принимаемой волны (при телефонии—15 кц/ск.), к площади, обусловливаемой кривой резонанса мешающей станции, в пределах перекрытия ей площади принимаемой станции. И., определяемая отношением площадей, Бд, обычно меньше И., определяемой отношением токов или напряжений. : йд ш S₀ Q, где Q—отношение площади, ограниченной сверху кривой резонанса и с боков пограничными боковыми частотами, к площади прямоугольника с длиной, равной максимуму кривой резонанса, и шириной, равной расстройке между боковыми пограничными частотами. Этот способ требует снятия избирательных характеристик полностью и измерения площадей планиметром, в чем и заключается недостаток метода.

3) Комитетом по стандартизации при (американец.) Институте радиоинженеров разработан следующий порядок необходимых измерений для исчерпывающего определения И. приемника для радиовещательных целей в его рабочем диапазоне волн: а) снимаются кривые при частотах 550 (Я=545 м) и 1 500 кц/ск. (3=200 м) и какой-нибудь частоте между ними, при которой И. или больше или меньше, чем при этих щего действия на прием атмосферных разрядов. Теория показывает, что отношение напряжения сигнала на входе приемника к напряжению атмосферных разрядов, называемое коэфф-том надежности приема (Storungsfreiheit), равно:

Е$ _Е · (о · л_Е · ω π

Ё_а~ Λ·ρ· δ ~ Α·ρ ^L i ’

здесь E—напряженность поля сигнала, А— напряженность поля атмосферного разряда при начале действия, ω=2π/,. и р—угловая частота периодич. и квазипериодич. разрядов, определенная для полупериода. Приведенная формула справедлива для сравнительно небольших отношений —. Т. о., для

Фигура 14.

получения большей надежности приема следует стремиться к возможно высоким И. В радиотелеграфе, в виду трудности получения на высокой частоте допустимых условиями отчетливого приема высоких избирательностей, обычно используют дополнительную И. на низких частотах после детектирования сигналов. И. на низких частотах осуществляется или теми же методами, которые используются на высоких частотах, то есть путем применения нескольких слабо связанных (обычно через посредство лампы) хгонтуров, или путем применяемых ячееч-

ных фильтров. Для пропускания определенной полосы частот служат так называемым резонансные фильтры (фигура 14) или различного рода комбинационные фильтры. Для резонансного фильтра пограничные пропускаемые частоты определяются из уравнений:

i t/fe +1 - 1 j.

^Гг

4 x/k + 1 + 1 4

^h~ Vk ^Tr ’

----- L C

где /,. =, к =. =, L, и —самоин-

дукция и емкость последовательных ветвей фильтра, a L₂ и С₂—самоиндукция и емкость параллельных ветвей. Допустимые условиями приема f₁ и /₂ зависят от скорости передачи сигналов w. При резонансных контурах

К/_Гп где К—постоянная, зависящая от характера допустимых искажений; для предельного случая К—1,9, для отчетливого приема К=0,4. Для ячеечных фильтров И. для хорошего приема

U

U - h

Ί η·.

0,875 ’

Здесь Т₀—постоянная времени фильтра—время для нарастания тока сигнала Т_а от 0,1 до

1 25

0,9 максимального значения; т. к. Т₀=-^—’ то Sf= · Ячеечные фильтры, благодаря столообразности характера кривой резонанса, допускают для одной и той же скорости передачи в общем большую И.

При приеме вблизи от мощного передатчика даже высокоизбирательный приемник с 5—6 заэкранированными контурами может не обеспечить устранение помехи от этого передатчика. Для устранения подобного рода помех находят применение так называемые отсасывающие, или заграждающие контуры (смотрите).

В практике радиоприема имеет большое значение острота настройки приемника относительно шкалы его переменного органа настройки (обычнопеременный конденсатор), то есть число градусов φ₁ — φ₂, к-рое занимает по шкале настройка принимаемой станции

Ч>1-<Рг=-

<Ρ(/ι - /г)

Стгп Сmax

где φ—число градусов всей шкалы (нормально шкала имеет 180°), f_t и f₂—частоты, соответствующие ч градусов φ₁ и φ₂ шкалы, /₀—частота настройки при 0° шкалы, С_тЫ—емкость конденсатора, соответствующая 0°, и С_тах—емкость, соответствующая

180°. Для=5 и f_x — /₂=5 кц/ск. име-

г С_тгп ем следующую зависимость φ₁ — φ₂ от Я (в м):

А. 10 000 1 000 100 10

. 112° 11,2° 1,12° 0,112^й

Т. о., чем короче волна, тем меньше φ₁—φ₂, а следовательно, тем труднее настроить приемник на принимаемую волну. Для того чтобы φ₁ — ψ₂ при уменьшении волны не уменьшалось, нужно, чтобы /„

у тгп Стах оставалось постоянным при увеличении /.

В последнее время в телеграфном радиоприеме для увеличения общей И. приемни ков стали находить применение пьезокварцевые кристаллы (смотрите Пьезокварц).

Лит.: Rein H. u. W i г t г К., Radiotele-graphisches Praktikum, 3 АиП., В., 1922; М а с d о-n а 1 d W. A., Importance of Laboratory Measurements in the Design of Radio Receivers, «Proc. of the Inst, of Radio Engineers», N. Y., 1927, v. 15, 2; Jarvis K. W., Selectivity of Tuned Radio Receiving Sets, ibid., 5; Goldsmith A. N., Progress in Radio Receiving during 1926, «General Electric Review», Schenectady, 1927, v. 30, 1. П. Куксенио.