> Техника, страница 57 > Ламповый детектор

Ламповый детектор

Ламповый детектор. В Л. д. (смотрите Детектор) используется детекторное действие электронных ламп, которые широко применяются в современных приемных установках также и для других целей (смотрите Лампа электронная). Для целей детектирования находят применение как диодные, так и триодные электронные лампы (жесткие и мягкие со следами газов).

Диодная электронная лампа в качестве Л. д. радиосигналов впервые была предложена Флемингом в 1904 году; в настоящее’ же время как детектор она почти не применяется. Однако детектирование при помощи триодной лампы, появившейся позже, принципиально не отличается от детектирования при помощи диодной лампы, и теория диодного детектирования м. б. полностью применена к случаю детектирования при помощи триодной лампы.

В настоящее время существуют два основных способа использования триодной лампы, впервые предложенной де-Форестом в

Т. Э. m. XI.

1907 г. в качестве детектора: А) анодное детектирование, или детектирование на изгибах анодной характеристики лампы, Б) сеточное детектировани е—на изгибах сеточной характеристики, или детектирование при помощи гридлика (смотрите). В обоих способах детектирование по существу происходит в одной цепи—или в цепи сетки или в цепи анода. Вторая цепь (в первом случае цепь анода, а во втором—цепь сетки) в явлениях детектирования не участвует. В случае анодного детектирования подводимое к цепи сетки электронной лампы напряжение Е сигнала усиливается в g раз (коэф. усиления) и это усиленное напряжение дЕ затем уже выпрямляется в анодной цепи. В случае сеточного детектирования,наоборот, детектирование происходит в цепи сетки благодаря нелинейн. зависимости сеточного тока от напряжения, а затем уже напряжение выпрямленного тока, усиленное в д раз, передается в анодную цепь. Т. о. оба указанных способа детектирования м. б. сведены принципиально к детектированию в одной цепи, в которой действует сопротивление, не подчиняющееся закону Ома (нелинейность зависимости между сил ой тока и приложенным напряжением).

А. Анодное детектирование. Схема анодного детектирования изображена на фигуре 1. Анодные характеристики, которые дают зависимость 1_а от Е_д, то есть силы тока в анодной цепи от напряжения на сетке при постоянных Е_а, для распространенной у нас

микролампы представлены на фигуре 2. Т. о. анодные характеристики имеют два изгиба; нижний (участок АВ) и верхний (участок СП). Наибольшее распространение в практике радиоприема получили схемы с использованием нижнего изгиба характеристики. При детектировании в нижнем изгибе на сетку лампы обычно необходимо задать некоторое смещающее отрицательное напряжение. Оно задается или путем включения непосредственно в цепь сетки маленькой батареи Е_с. с напряжением на зажимах, равным необходимому для хорошего детектирования смещающему напряжению (фигура 1), или смещающее напряжение подбирается движением ползунка вдоль потенциометра,

26

!л питаемого батареей Е_с_—так, как это показано на фигуре 3. Для практич. использования верхнего изгиба характеристики обычно необходимо при Е_д= 0 уменьшать с помощью

__ реостата ток накала до

/т тех пор, пока верхний изгиб при уменьшении тока насыщения с уменьшением накала нити не перейдет в точку нулевого напряжения на сетке (смотрите пунктирную кривую на фигуре 2). Верхний изгиб при положительных потенциалах на сетке практически не Фигура з. удается использовать в виду большой величины тока сетки при Е_д положительных.

Детектирование синусоидальных колебаний. В анодной цепи зависимость силы тока.г_а от действующего напряжения е м. б. представлена общей формулой г_ао=f(e_s), где e_s обычно равно е_а + д е_д. Тогда i_a<j=f(e_a + ge_g); г_а— начальный ток в анодной цепи. Если на цепь сетки воздействует эдс сигнала е=Е sin cof, тогда _и е_д=e_gi + Е sin cat

i#=f[e_a + g(e_gi + Esine>tJ.

Изменение тока сравнительно с начальными: г_а —г_а= Аг_а; М_а вызывается изменением Ae_s, а Ae_s=дЕ sin wt. Детектирование обязано нелинейности характеристик лампы. Эдс Esin cot, накладываясь на первоначальное напряжение в цепи, вызывает среднее квадратичное изменение тока за период: т

А1_а ⁼ L· I К^е“ + ⁹ i^esi + ^{Е sin ωΙ}Μ=^ф(-^е“

о где AI_а — постоянная, слагающая вы прямленного тока. Функция Ф для характеристик, получаемых практически, слишком сложна для того, чтобы можно было в общем виде решить это ур-ие и аналитически изобразить составляющие детекторного тока. Поэтому здесь будут разобраны только нек-рые частные случаи, наиболее интересные для практики.

Самый интересный практический случай—· это выпрямление малых напряжений сигнала Ae_s (до 1—2 V). Для малых изменений Ае„ Аг_а может быть выражено двумя членами степенного ряда:

AL=^ · Ae_s

^ед)>

de.

i ^{1 d3}ig. Д/>2

Определив среднее значение г для одного периода, найдем составляющую постоян. тока:

1 dH_a

4 del

gf² · E³.

Если зависимость^ от е₈выразить формулой, предложенной для ламповых характеристик Валлаури: г_а =р(е_$У^, где р — постоянный коэф. для данной лампы, то

V

д²-Е².

¹⁶ У e_s

Если в анодную цепь включить нек-рое сопротивление нагрузки В_а (фигура 1), то средний ток в анодной цепи г_а, без воздействия

Ai_n. — ia ia. —

сигнала на цепь сетки, получит изменение, определяемое ур-ием Δе_а=г_а-В, откуда

^dia .ή. Ώ _l_ ^{1 d4}a. j2. R2 · de_s ^la n_a-r ₂ b_a n_a,

i_a может быть определено из этого уравнения; членом 2-го порядка при этом можно пренебречь, так как практически его влияние в этом случае чрезвычайно мало. Т. о. •i’ ~ *я.

= j „·

1 +

•Ra

При действии на сетку эдс сигнала

Ae_s= д-Е- sin mt-i_a· В_а- I_d- JR_a.

Для определения детекторного тока I_d, подставив это ур-ие в общее выражение для Аг_а, найдя среднее значение А1_а для периода и вычтя из него Аг_а, обусловливаемое включением сопротивления R_a в отсутствии действия сигнала, найдем:

1,ι=-

dig,

de.

1 dii

2 del

О

E*

+

i d²i_a j jj

+ def ‘ ^Ιλ· ^R“

Член, содержащий квадрат i_a, опущен, так как он чрезвычайно мал. Отсюда можно определить выражение для I_d в общем виде:

1л =

Ed

^d Rd + R_a

где

Ra-

_тт 7т» 4 d² i а

^{И =} 2 del" * ⁹

di_a ЛЧ_а p ,·( de_s de ^{a a}

E*.

2 "

Из ур-ий видно,что B_d от напряжения сигнала не зависит, но изменяется в зависимости от В_а. При В_а= О

d*i_a

в,=

д2-Е‘

И E_d=-

dig de_s

На фигуре 4 показаны кривые зависимости l_d, B_d и E_d от R_a, полученные для лампы с то-рированной нитью.

Коэф-т полезного действия. Электронная лампа является прибором, детекторный эффект которого обусловливается

величиной напряжения, подводимого сигналом к пространству сетка—нить, в отличие от кристаллич. детектора, действие которого обусловлено величиной подводимой энергии. Поэтому кпд лампового детектора должен быть выражен как отношение выпрямленного напряжения на сопротивлении нагрузки R к напряжению, подводимому сигналом к сетке. Таким образом

Er

Е_а

где

Ец=1& ‘ Ra-

На фигуре 5 показаны величины η, I_dn E_s для микролампы при Д_й=25 000 Ω. Из рассмотрения кривых видно, что η в Л. д. получается больше 100%. Объясняется это тем, что

действующие значения напряжения, подводимого сигналом к сетке Е_а, при переходе в детектирующую анодную цепь предварительно получают усиление в д раз. Т. о. для нахождения кпд только одной детекторной цепи полученные величины η для всего устройства лампового детектора нужно было бы разделить на д.

В случае, если напряжение сигнала про-модулировано некоторой звуковой частотой F и имеет вид:

e=E (1 + М sin Ωί) sin cot,

в результате детектирования появятся слагаемые токов низкой частоты. Суммарный ток слагаемых низкой частоты задает нек-рое падение напряжения на сопротивлении нагрузки в анодной цепи; мгновенное значение этого напряжения здесь будет обозначаться через Ex#. Полное изменение напряжения в этом случае определится ур-ием:

Ae_s=дЕ(1 + М sin Qt) sin cot —i_a· R_a-~ Id· Ra~ Erf-

В %-ном отношении модуляция вызывает изменение Е_а на 25™%. В практике радиотелефона при малых М, не превышающих обычно 20—50%, это изменение совершенно незначительно. Для очень малых величин напряжений сигнала, действующее значение которых меньше 0,05 V, детектирование м. б. изучено аналитически более простыми способами и привести к более удобным практически соотношениям. Все ур-ия для детектированных напряжений и сил токов здесь приводятся к такому виду, что эти последние величины получаются зависящими лишь от квадрата напряжения, подводимого сигналом, и т. н. детекторного коэфици-ента; последний зависит от второй частной производной статич. характеристики лампы, причем эта производная берется в точке кривой, определяемой заданными постоянными напряжениями в цепях лампы. При детектировании модулированных колебаний выпрямленные эдс и слагаемые тока зависят так же и от коэфициента модуляции. Статич. характеристики лампы в этом случае разлагаются также в степенной ряд, причем для изучения явлений, имеющих место при детектировании, оказывается возможным ограничиться членами лишь до второй степени вх-слючительно. В виду того что напряжение сигнала очень мало, частные производные характеристики можно полагать постоянными в пределах тех участков характеристики, где действует напряжение от сигнала.

Детектирование при гетеродинном приеме. Прием незатухающих колебаний в современном радиоприеме осуществляется обычно при помощи наложения на приемный контур колебаний от местного гетеродина. Тогда эдс, подводимая к детектору, получает следующий вид:

Е=Εχ· sin ω-Д + Е₂ sin ω₂ί, где Е_г и Е₂—амплитуды напряжения сигнала и гетеродина, а ю_х и ω₂—угловые частоты сигнала и гетеродина. После детектирования эти две эдс дают среди других составляющих частот разностную частоту coj—ω₂. Подставив выражение для Е в функцию i_a=f(Eg) и разложив выражение г_а в ряд Фурье, можно найти подходящую для приема амплитуду I_F разностной частоты Д—/₂:

Ег-Щ-Ег-Е₂(Е1 + Е1).

т _ 1 д²г_й

^1р~ я

Практика показывает, что явления, имеющие место в действительности, не укладываются в рамки тех соотношений, Kofopme получаются, если ограничиться при рассмотрении настоящего случая только лишь членом второго порядка. Поэтому для данного случая в дальнейшем рассматривается выражение для 1р при пяти членах ряда. Дифе-ренцируя выражение I_F по Е₂, можно найти, что 1р проходит через максимум,-когда 8 дЧ_а. дЧа Е]

3

^{3 де}9

04

В виду того что Е_г в условиях радиоприема всегда меньше Е₂, можно пренебречь Щ и Е% по сравнению с щ. Тогда ц,ля.^Е_2ор( и Ip_optполучится следующее ур-ие:

м _ ⁸. дЧа

^J1/2 opt "

3 del

= £?i(

1дЧа 2 dej

• 04

A_ tPk.w

16 del -^2 opt

)-

При равенстве E_x=E₂

T — 1 7Г»2

“^2ΘΊ ^1_

Вторым членом можно пренебречь; тогда

If opt _

04

. i ^diia. jn 8 dei ¹ *

IF

1-030^

0²*a. дЧ_а

del

^де9

T. о., чем слабее сигнал, тем лучший результат дает детектирование при оптимально подобранных амплитудах местного гетеро-

дЧа г, ппчп __ л ιττο __ дЧа дина; например при ~=0,0616 mA/V² и

= 0,0165 mA/V⁴ имеем:

^I-^jy=21 при Е_х= 0,1 V, ’АЛр“=210 при Е_г=0,01 У.

^де9

Б. Сеточное детектирование. В сеточном детектировании используется нелинейность тока сетки в зависимости от напряжения, приложенного к ее цепи. Эта зависимость м. б. также выражена общей ф-ией i_g=f(e_g). Выпрямленные в цепи сетки напряжения сигнала затем уже переходят в анодную цепь, усиливаясьна величину д. Сеточное детектирование—наиболее распространенный в практике радиоприема метод детектирования, особенно в приемниках, предназначенных для приема радиотелефонных сигналов, т. к. он не требует регулировки смещающих напряжений на сетку (как это имеет место при анодном детектировании) и дает лучшие результаты по чувствительности (в особенности при малых напряжениях от сигнала), чем анодное детектирование. Причина этого заключается в том, что кривизна сеточной характеристики (зависимость 1_д от Е_д) вблизи нулевых потенциалов на сетке значительно больше кривизны в изгибах анодной характеристики. Так например, для лампы микро

0,34-0,6-ΙΟ"⁶ A/V², d^eg

тогда как величина—^ достигает значении ае_д

60-^70 ·10~⁶ A/V². Однако чувствительность сеточного детектирования не в такой степени превосходит чувствительность анодного детектирования, как это можно было бы ожи-

дать из значений их характеристик. По-

йе_д

следнее объясняется тем, что в отношении кпд выгоднее сначала усилить напряжение сигнала, а затем уже выпрямить его, как это имеет место в анодном детектировании.

Для использования нелинейности сеточной характеристики при детектировании в цепь сетки обычно вводится сопротивление, т. наз. грид-лик (смотрите), зашунти-рованное емкостью С i порядка 150— 300 сантиметров (фигура 6). Выпрямленный ток в цепи сетки вызывает падение напряжения на гридлике, которое уменьшает сеточный потенциал и тем самым приводит к уменьшению тока в анодной цепи. Для очень малых напряжений от сигнала незатухающих колебаний вида е=—E·sin coi приближенная формула детектирования при гридлике м. б. представлена, если для выражения характеристики воспользоваться только членами степенного ряда до 2-го порядка включительно, ур-ием:

d*I„

дт ₌_Ef ^deS dia ^a 4 1 i dl_g de_g

r_g de_g

Знак минус перед второй частью выражения стоит потому, что выпрямленное напряжение вызывает уменьшение анодного тока (это является основным отличием сеточного детектирования от анодного). Здесь r_g—внешнее сопротивление в цепи сетки. Практика пока зала, что кривая зависимости между силой тока сетхш 1_д и напряжением Е_д, показанная на фигуре 7, для микролампы лучше всего выражается экспоненциальным уравнением вида 1„= а е^ЬЕ0, где а—сеточный ток при 2?„==0 (фигура 7), 6—ко-эфициент, характеризующий нарастание тока при увеличении Е_д, и ε—основание натуральных логарифмов.

Выражение для А1_а м. б. по аналогии с выражениями, данными для Д1_яцри анодном детектировании представлено также и след.образом:Д1_я=

=jE?²-D; при этом Ώ, коэфициент детектирования, имеет вид:

0.8 О.в ОМ 0.2 О 0.2 ОМ 0.6 V

Фигура 7.

D

-U-

Гд-Rg Ь1_а _ ₌ 1 Г r„-S

Гд+Rg двд ае|.

. dRg

de п

Если пользоваться

D=b S

то

4 L (?>+%) Rg иед последним ур-ием Ь-е„

1 + Ьвд

Если анодная характеристика в области сеточного детектирования имеет изгиб и в анодной цепи включено сопротивление нагрузки, то коэф. детектирования м. б. представлен ур-ием:

Л= ^Ri Г ^г*уД<7 dia dig, ЗЗД

4 (R-i+Za) L Гд + Rg de_g de_g ^ dej J ‘

Т.о.кривизна анодной характеристики при сеточном детектировании уменьшает общий детекторный эффект.

Для модулированных колебаний, как и в случае анодного детектирования, для постоянной слагаемой

I_d=D(l + ~)-E>, для слагаемой основной частоты Alp=D_f · V2-M-EK

Т. к. величина г_д при частоте F определяется емкостью и сопротивлением гридлика, то в ур-ии для Ώρ получит выражение _{r +й}

следующий вид: rg-Rg _

Гд + Rg

9

У (R2 · С2 · Й2 + 1) + Й! : R_g ^ ₊

Из рассмотрения этого выражения можно сделать все выводы относительно выбора наилучших R-x и Сх гридлика для различных случаев детектирования (об общих сообра-. жениях по этому поводу см. Гридлик).

Для случая выпрямления небольших Е (не больше 0,1 V) изменение напряжения на сопротивлении утечки Βχ можно изобразить и общей ф-лой, аналогичной ф-ле, рассмотренной для анодного детектирования

^ed ⁼ Щ + Rx ^Ed·

Здесь, как и прежде, R_d—действующее внутреннее сопротивление и Е_а—действующая эдс, связанная с сопротивлением R,_d. Если предположить экспоненциальный закон за-

висимости i_q от Eg, то E_d з= и R_d =,

где I_q—начальный ток сетки. Для любых величин Е, е_й м. б. найдено след. обр. Напряжение на Дз^при действии эдс сигнала е=Е-sin ωί можно, как обычно, представить уравнением:

т

E„ + e_d= Rt ·ψ J ί(Ε₀-Ε_Βχ ~e_d + E- sin cot)dt. 0

Здесь E_0m—постоянное приложенное напряжение в цепи сетки; E^^Ig-R^—напряжение на сопротивлении Ε₀—Ε_βγ= начальному напряжению на сетке. Принимая экспоненциальную зависимость между 1_Я и Е_д, имеем после ряда преобразований:

b(E_Bi + e_d)-s^b^^ + ^ed) ₌

т

= а Ь ε · - e dt;

О

^ J_eb._E.sin^_i=F(b_B).

F(x)= 1+х“ + £+£ + £ +=ψ·

Для практич. условий радиоприема значения х находятся обычно в пределах от 0 до 3. Ниже приведена величина Е(х) в зависимости от х:

X	Ш	СС	Д(ж).
0		1,75	7,3690
0,25	1,0634	2	11,2990
0,50	1,2660	2,25	17,4800
0,75	1,6466	2,50	27,2700
1	2,2795	2,75	42,7600
1,25	3,2882	3	67,5000
1,50	4,8790

На фигуре 8 показано графическое построение выпрямленной кривой тока при сеточном детектировании. Основным здесь является

определение среднего изменения напряжения при сигналах, обусловливаемого интег-

П

ралом /Я® • cosa>i)di. Изучение этого ин-0

теграла позволило прийти к следующему простому графич. способу нахождения на пряжения на сетке при действии сигнала: из точки оси напряжений (абсцисса, фигура 8), расположенной в Е_д+0,866Е, проводят линию под углом ctg из пересечения этой линии с кривой (1_д, Е_д) откладывают влево 0,866-Е; соответствующее напряжение по оси абсцисс и будет напряжением сетки при действии сигнала. Кпд сеточного детек-

тирования м. б. определен как отношение выпрямленной эдс, вызывающей выпрямленный ток, к приложенному действующему напряжению. На фигуре 9 показаны типичная кривая ^ в зависимости от Е и кривая выпрямленного напряженияН_Й1в зависимости отЕ.

Для модулированных колебаний кпд получается более низким, порядка 70—80%, и до определенного напряжения, примерно 1—1,5 V, он пропорционален Е.

Т. о. для увеличения η детектирования как при анодном, так и при сеточном детектировании рационально до детектирования усиливать напряжение, возбуждаемое в антенне сигналом, до величины порядка 0,5 V. По этой причине обычно в современных рационально сконструированных радиоприемных установках применяют усиление высокой частоты.

Сравнение анодного и сеточного детектирования. Преимущества анодного детектирования: 1) отсутствие искажений, вызываемых наличием резко выраженных нестационарных .режимов (гридлик); 2) способность выпрямлять большие напряжения, тогда как при сеточном детектировании можно выпрямлять без искажений напряжения сигнала до 1—1,5 V; большие напряжения при сеточном детектировании вызывают перегрузку лампы. Преимущества с е т о ч н о-г о детектирования: 1) отсутствие регулируемых напряжений; 2) большая чувствительность для малых входящих напряжений.

В коммерч. приемных установках применяется главн. обр. анодное детектирование. Объясняется это тем, что сильные атмосферные разряды при сеточном детектировании, особенно при большом сопротивлении утечки, могут вызвать на нек-рое время прекращение действия детектора. Это не позволяет в условиях экеплоатации использовать полностью чувствительность сеточного детектирования, и в этом случае анодное детектирование, в особенности при гетеродинном приеме, оказывается более рациональным в экеплоатации. Лучшими детекторными лампами в обоих методах детектирования являются лампы с большим S и большим д. По этой причине в последнее время с большим успехом начинают находить применение, особенно при анодном детектировании, лампы с экранированным анодом и пентоды, имеющие очень большие д (от 50 до 1 000). Кроме отмеченных выше преимуществ анод-

ное детектирование замечательно также тем, что оно позволяет подойти к вопросу прак-тич. решения идеального детектора, воспроизводящего самые сложные кривые модуляции телефонных передач без искажений. Идеальным детектором является т. н. линейный детектор, то есть детектор, у которого постоянно отношение между выпрямленным током низкой частоты и подводимым к детектору током (или напряжением) высокой частоты (постоянен кпд). У линейного детектора характеристика должен быть прямой линией, наклоненной под некоторым углом к оси абсцисс. Электронная лампа дает детекторные характеристики, весьма приближающиеся к линейным, если, осуществляя анодное детектирование при повышенных напряжениях, включить в анодную цепь активн. сопротивление порядка 100 000 Ω. Подводимые от сигнала напряжения в этом случае должен быть порядка 10—20 V и больше, что требует больших предварительных усилений высокой частоты. Притаком способе детектирования получаются очень значительные выпрямленные мощности, почему это детектирование называется также «мощным» детектированием. Для устранения перегрузки детектора, что приводит к искажениям, при- этом методе детектирования применяют автома-тич. регулировку силы сигнала, подводимого к детектору. Этот способ детектирования в настоящее время начинает находить широкое применение в Америке в радиовещательных приемниках.

Мягкие радиоприемные электронные лампы и качество детекторов. За последнее время экспериментально установлено, что триод-ная лампа, содержащая следы некоторых газов, более чувствительна в качестве детектора радиосигналов, чем геометрически подобный жесткий триод. Это явление впервые было обнаружено Уайтом в лаборатории Генеральной электрич. компании в Америке в 1917 году Исследования, произведенные в различных лабораториях, показали, что: 1) режим, при котором детекторная чувствительность мягкой лампы велика, чрезвычайно критичен; 2) чем меньше давление газа в лампе, тем меньше напряжение на аноде, требуемое для наилучшего действия лампы, но кривая слышимостей становится при этом более острой; 3) напряжение на аноде м. б. тем ниже, чем меньше ионизационный потенциал применяемого газа; действующее напряжение анода в зависимости от давления м. б. представлено ур-ием

Е_а=е₁{а) ^р,

где е₁—потенциал ионизации, Р—давление и а—некоторая постоянная, зависящая от газа; 4) наилучшие результаты в соответствии с п. 3 дают соединения калия, имеющие ионизационный потенциал в 4 V; чувствительность лампы как детектора при введении следов калия увеличивается примерно в 3,5—5 раз; хорошие результаты дают аргон, неон и другие газы; 5) при соединениях калия действующее анодное напряжение— порядка 10 V, паров ртути—от 16 до 22 V; действующее напряжение обычно на 5 или 6 V выше ионизационного потенциала газа; 6) мягкие лампы дают наибольшую чувст вительность детектирования в тех участках характеристик, где имеются резкие перегибы, причем эти перегибы происходят одновременно в характеристиках I_a—f(E_g) и I_g—f{Eg) для получения резких перегибов важно также и то, чтобы потенциал на сетке был равен резонансному потенциалу газов (потенциал свечения газа); давление газа должен быть порядка 0,003—0,005 миллиметров Hg; в то же время эти резкие перегибы не зависят от характе ра внешних цепей схемы.

Техникой массового изготовления этих ламп пока еще полностью не овладели. В этом вопросе впереди всех идет Америка. Фирма Radio Corporation выпускает на рынок детекторную лампу типа UV-200 со следующими данными: напряжение накала 5 V, напряжение анода 18—20 V и —от 3 000 до 5 000 Ω. В эту лампу введены следы щелочных соединений. В настоящее время в Америке выпущена на рынок лампа KNa (тип UV-200-A). В эту лампу вводится соединение калия-натрия в жидком виде, которое отлагается на внутренних стеклянных стенках в виде серебристого слоя, причем материал сохраняется в баллонах с очень высоким разрежением—0,00005 миллиметров. Нитьво время введения газа поддерживается накаленной, чтобы газ не осел на электроды. При откачке нет необходимости удалять полностью из баллона все другие газы, так как калиево-натриевое соединение химически очищает все пространство под баллоном от всех газов после работы лампы в течение некоторого времени.^Недостатки этих ламп: 1) бблыная неоднородность, чем жестких ламп, 2) наличие шумов, прекращающихся обычно через 1—3 мин. после того, как лампа зажжена. Производство этих ламп требует большого предварительного изучения и тщательной работы.

Преимущества лампы:

1) большая чувствительность, 2) зависимость между приложенным напряжением и переменным током в анодной цепи приближается к прямой линии. На фигуре 10 показана зависимость между приложенным к сетке напряжением е_д и переменным током в анодной цепи для жесткой америк. лампы UV-201, мягкой UV-200 и лампы со следами

Фигура 10.

калиево-натриевых .соединений.

Лит.: Слепян Л. Б., Электронная лампа как детектор, Москва, 1929; Б е р г А. И., Теоретическое и опытное исследование сеточного детектирования, «ТпТбП», 1927, 38; Barkhausen Н., Elektro-nenrohren, В. 3, Empfanger, Leipzig, 1929; Cole-brook E. W., Tbe Rectification of Small Radio Frequency Potential Differences by Means of Triode Valves, «Experimental Wireless», L., 1925, v. 2, 26-27, 1926, v. 3, 28-29·, В a 111 at i ne S., Detection by Grid Rectification with the High-Vacuum Triode, «Proc. of the Inst, of Radio Engineers», N. Y., 1928, v. 16, 5; Ballantine S., Detection of High-Signal Voltages, ibid., 1929, v. 17, 7; Nelson J. R., Detection with the Four-Electrode Tube, ibid., 1928, v. 16, 6; Ter man F. E., Some Principles of Grid-Leak Grid-Condenser Detection, ibidem, 1928, v. 16, 10; Harris S., Notes on Detection of Large Signals, ibid., 1929, v. 17, 1«; Ter man F. a. D у sart B„ Detection Characteristics of Screen-Grid and Space-Charge-Grid Tubes, ibid., 1929, v. 17, S; N e 1 s ο η I.,

Notes on Grid-Circuit Detection, ibid., 1929, v. 17, 3; Term an F. a. Goodin T. M., Detection Characteristics of Three-Element Vacuum Tubes, ibid., 1929, v. 17, 1; Kuhlmann C., Der Empfangmodulier-ter Wellen mit d. nicht riickgekoppelten Audion, «Jalir-buch d. drahtlosen.Telegraphie u. Telephonie», Berlin, 1925, B. 25, H. 3; CbaileeE. L. a. Browning G. H., A Theoretical and Experimental Investigation of Detection for Small Signals, «Proc. of the Institute of Radio Engineers», N. Y., 1927, v. 15, 2; F r e e m a n Η. M., Detecting Characteristics of Electron Tubes, ibid., 1925, v.l3,5;DavidP.,La detection par lampe, «L’onde dlectrique», Paris, 1928, SO; G г о e n e f e 1 d Y. B., Gittergleichrichtung, «Jahrb. d. drahtl. Telegr. u. Teleph.», B., 1927, B. 29, H. 5; Barclay W. A.Grid-Signal Characteristics a. other Aids to the Numerical Solution of Grid Rectification, «Experimental Wireless», L., 1927, v. 4, 47-48; Barclay W. A., The Numerical Estimation of Grid Rectification for Small-Signal Amplitudes. ibid., 1929, V. 6, 74.