> Техника, страница 61 > Микрофон

Микрофон

Микрофон, устройство для превращения звуковых колебаний в электрические. Непосредственная передача речи или музыки возможна лишь на ограниченные расстояния. Поэтому когда приходится делать передачу звуков на большие расстояния или просто усиливать их, то является целесообразным звуковую энергию превратить в элек- трическую, так как последнюю более удобно передавать и возможно усиливать во много раз. После передачи и усиления электрич. энергия вновь преобразуется в звуковую, воспринимаемую ухом. Звук (смотрите) представляет собою колебания частиц среды,-различные по частоте и интенсивности. Для передачи внятной речи нужен диапазон частот от 300 до 2400 пер/скф¹], для музыки и других художественных передач необходи-

мый диапазон расширяется от=80 до f==8 ОООЧ-Ю 000 [*]. М. при передаче речи или музыки должен превращать звуковую энергию в электрическую равномерно во всем диапазоне частот, и конструкция его должна быть такова, чтобы он при этом не вносил искажений. Коэф. передачи М., то есть отношение получаемого напряжения в V на зажимах к переменному звуковому давлению в барах“, воздействующему на мембрану, должен оставаться постоянным во всем звуковом диапазоне частот и притом при различных силах звука.

Электромагнитные М. Простейшим и давно известным микрофоном этого типа является электромагнитный телефон. При действии звука железная мембрана колеблется с частотой звуковых колебаний, то удаляясь, то приближаясь к полюсам постоянных магнитов, благодаря чему изменяется магнитный поток и в обмотках катушек М. индуктируется эдс. Обыкновенно применяют мембраны толщиной 0,2—0,3 миллиметров, обладающие сравнительно большой массой, а также резко выраженными резонансными свойствами. М. этого типа вносят большие искажения и имеют малый коэф. передачи (смотрите фигура 1, откуда видно, что коэф-т пе-. редачи сильно зависит от частоты, что и ведет к искажениям); применяются в военном деле (форпостные телефоны, которые одновременно являются и М.).

За последнее время электромагнитные М.-адаптеры широко применяются также для передачи граммофонной музыки. При этом мембранам, а (фигура 2) при помощи рычага Ь связывается с граммофонной иглой с. При передаче игла с движется по граммофонной пластине и передает свои колебания мембране М. Колебания мембраны получаются столь большие, что напряжения на зажимах М. достигают ок. 1 V и выше.

Электродинамический М. Принцип действия этого М. основан на том, что если проводник, расположенный в постоянном магнитном поле, колеблется под действием звука, то в нем индуктируется эдс. На этом принципе построено несколько типов М. Практически в СССР и за границей имеют распространение только М.: ленточный и Сайкс-Раунд-Маркони.

Ленточный М., разработанный фирмой Сименс и Гальске [³], состоит из рифленой алюминиевой ленты (смотрите Громкоговоритель, фигура 7). Под дей- Фигура 2. ствием звука лента колеблется в сильном магнитном поле, и на ее концах образуется эдс. Последняя очень мала (имеет несколько [/.V), поэтому после такого М. ставится усилитель в несколько каскадов, и включение М. к усилителю произво-

* Бар=дина/сл!2.

дится через трансформатор с коэф. трансформации не менее 1:100. Ленточный М. передает широкий диапазон частот от f=30 до /=7000 [⁴] (фигура 3), и кроме того напряжение на его зажимах прямо пропорционально

величине звукового давления, действующего на ленту; поэтому он практически при передаче не вносит искажений и получил большое применение в радиовещании.

М. сист. Сайкс-Раунд-Маркони [⁵] имеет применение в СССР и за границей (изготовляется Всесоюзным электротехнич. объединением, фигура 4). В кольцевом междуполюсном пространствВч-оршкообразного электро-м шиита (Topfmagnet) а находится плоская кольцевая катушка b, состоящая из витков тонкой проволоки, проклеенных резиновым раствором, и являющаяся т. о. упругой мембраной. Катушка висит свободно между полюсными наконечниками и колеблется под действием звука. Так как, в противоположность ленточному микрофону, здесь имеется большое количество витков, то можно от катушки мембраны подать напряжение непосредственно на сетку усилительной лампы · без трансформатора, что является большим преимуществом.

Угольные М. Наиболее простым, чувствительным и давно известным М. этого класса является угольный М. В принципе он состоит (фигура 5) из двух угольных электродов: а — неподвижного и b — мембраны, между которыми насыпаны угольные зерна.

В спокойном состоянии сопротивление М. между электродами равняется Е₀ и в цепи течет ток

Е

Фигура 4.

Но

(1)

(пренебрегая малым сопротивлением батареи и катушки). При возбуждении слабым, чисто синусоидальным током частоты со сопротивление возрастает и колеблется около величины R>R₀, по закону R + r sin ωί, и сила тока выражается так:

1= ^Е.—, (2)

R + г sin αιί ^ν

где г — амплитуда переменного сопротивления. Это выражение можно разложить в ряд

(х 430.)

з

(х 150)

7

Я (х 600)

9 (х 40)

1-3. Образцы структур эвтектич. сплавов: 1 81°₀ Ni-т- 19Я₀Р (атомные ⁰ <Д; 2—88°;₀ Mg-+-Sn; 3—ледебурит (4,3° о С-ь 95,7° о Fe; весовые °.₀». 4—6. Образцы структур до- и заэвтектоидных сплавов- (эвтектика.:-63° vSn и 37° о РЬ): 4— 85°₀ SfiH-15°₀ Pb; 5— 74° „ Sn-i-26 Pb; 6 45° „ Sn i-55° ₀ РЬ. 7—9. Сплав доэвтектоидный (железоцементит, Fe— Fe-_tC₁; на фоне эвтектоида выделился доэвтектоидный компонент (феррит на фоне перг-

лита); протрава 1«/₀ HNO·,.

-о

w (XlSO)

13 {X1200)

12 (X 600)

15 (хбОО)

(х COO)

( х12С0)

10—12. Сплав доэвтектоидный (железо—цементит, Fe—Fe_aC);.Ha фойе эвтектоида выделился доэвтектопд-нын компонент (феррит на фоне перлита); протрава 1° о HN0₃. 13—15. Сплав заэвтектонднып (Fe Fe₃0; на фоне перлита выделился цементит: 13— протрава 1 % ΗΝ0₃; 14—тот же шлиф—цементит черный; протрава пикрат натрия. 16—17. Перлит: 16—протрава 1% ΗΝО,; 17—протрава пикрат натрия. 18 20. Перлит при разных увеличениях: одно и то же место шлифа, на что указывает включение в центре (шлак). 21. Видоизменение структуры перлита (0,45% С) в зависимости от скорости охлаждения образца. Нормализованная сталь (остывание на воздухе с 900°); феррит и пластинчатый перлит.

.о

22 26. Видоизменение структуры перлита (0,45% С) в зависимости от скорости охлаждения образца: 22—медленное остывание в области M·,; часть перлита собирается в шарики; 23— очень медленнре остывание в обладти Ап· феррит и зернистый перлит; 24 -холоднообработанный образец, после долгой выдержки i несколько часов) в области Α& и очень медленно остуженный; распадение цементита с выделением крупнозернистого цементита; 25—то же с еще большей выдержкой в интервале критич. температур; структурносвободный цементит на фоне феррита (но не перлита); 26- тот же шлиф, но травленный пи-фатом натрия; цементит окрасился в черный цвет. 27. Структура мартенсита; закалка при t° Ася-*-30°; штрихи указывают на напряженное состояние металла. 28. Тот же шлиф, но нагретый до 250° (отпуск); переход распадающегося мартенсита в троостит (темные пятна). 29.Тот же шлиф; отпуск 65(Р; структура очень мелко раздробленного перлита—сорбит. 30- 33. Изменения от нагрева холоднопрогянутой проволоки (0,75% О): 30 протянутая проволока с сорбитовой структурой, шлиф вдоль вытяжки; нагрев до 200 -300° структуры не изменяет; благодаря такой обработке металл обладает большим врем, сопрог. на разрыв (Az=150 килограмм миллиметров-) и высокими упругими свойствами; 31 -то же после у₂-час. нагрева до 500° и охлаждения на воздухе— точечный перлит (сорбит). Структурносвободный феррит начинает собираться в отдельные кристаллы; /<2=125 килограмм миллиметров-; 32 то же после * «-час. нагрева до 650° (зернистый перлит); дальнейшее коагулирование цементита и перекристаллизация феррита; A_z=83 килограммамм¹; 33 то же после нормализации—пластинчатый перлит; A_z=78 килограмм миллиметров-.

22 (хЮОО)

30 (х 1000)

25 (х 1000)

23 (х 1000)

24 (х 1000)

26 (х 1000)

Т. г).

Шш

34. Сталь (24% Ni, 0,5% С); двойниковый кристалл аустенита. 3δ. Сталь (1,47% С), нормализованная; иглы и сетка цементита на фоне перлита. 36. То же после 72-час. нагрева при 800°; разложение структурносвободного цементита на феррит и углерод отжига (Fe₃C=3 Fe -t- С); цементит в структуре перлита не разложился. 37. Чугун с 3,5% С; углерод (3, ι%) выделился в свободном состоянии (графит); 0,4% С образовали перлит; феррит в структурносвободном состоянии; низкие механич. качества чугуна. 38 и 39. Эвтектика гра-фитистого чугуна (Fe-t-C). 40. Заэвтектический чугун; на фоне графитной эвтектики избыточные кристаллы (черные полосы) графита. 41—44. Перлитографитнын чугун (перлитный чугун, сталистый); структурносвободного феррита нет. Чугун очень высоких механич. качеств; К_г=35—40 килограмм/мм², удлинение до 8%. 45—48. Изготовление шлифов; 45— шлиф с наждачной бумаги 000000; резкие штрихи от наждака; 46—то же, плохо проведенная полировка; оба шлифа (45, 46) без протравы; 47— шлиф протравленный—негоден;

48—тот же (47) шлиф, хорошо подготовленный и протравленный; чистое железо.

37 (х 200)

(х 20)

(х20)

(х100)

(х 100)

36 (х100)

>

Λ

"С7

49—5S. Рентгенограммы. Диффракционный метод (Лауэ-) — проссечивание рентгеновскими лучами дает возможность, не изготовляя шлиф, определить размеры кристаллов образца: чем крупнее кристаллы в образце, тем резче диффракционные пятна. Один кристалл (55) дает точное геометрии, расположение диффракцион-ных пятен, соответствующее расположению атомов в кристаллической решетке: 49 — дает мелкие пятна, беспорядочно расположенные (как и кристаллы на пути луча); 50—луч пронизывает ок. 120 кристаллов; 51—52—то же, но поле покрыто 2000 кристаллов; соответственно пятна мельче; 53—54—то же с ^ 1000000 кристаллов; вместо пятен—ореол; 55—56—рентгенограмма деформированного на холоду кристалла (56); астеризм (звезда) вместо пятен (55); 57—58— изгиб кристалла; направление лучей астеризма указывает направление усилия при деформации. 59—60. Доэвтектоидная сталь; освещение нормальное (59) и боковое (60); полоски цементита, как более твердые, выступают над ферритом (углубления).

г

Фурье, содержащий члены с частотой со, 2со, Зсо и т. д. [*]:

J=1„ + sin coi -f I„ cos 2cof + ., (3)

где

I=^Е ° VRi-r*’

ι — 2E ¹ 1

3/д“-г»-К

J₂=

-2E /(/дг-гг-К |/«*·-γ* ^r

Перемен, ток основы, частоты независимо от свойств мембраны только тогда свободен от высших гармоник, когда г мало по сравнению с R, то есть когда М. нечувствителен или слабо возбуждается. Поэтому угольные М., предназначенные для передачи музыки, где важна чистота передачи, делают по конструкции малочувствительными; для М. же, передающих обыкновенный разговор, это требование играет не столь существенную роль, и при конструировании их стремятся достигнуть наибольшей чувствительности даже за счет качества передачи. На фигуре 6 изображен обыкновенный М. для передачи разговора, состоящий из капсуля а, иа дне которого прикреплена угольная колодка Ь; сверху капсуль закрывается угольной мембраной е и между мембраной и колодкой насыпан угольный порошок d в виде зерен; чтобы порошок не рассыпался, вокруг уголька колодки до самой мембраны кладут мягкий войлок. Чувствительность М. большая— при преобразовании звуковой энергии в

Фигура 5.

Фигура 6. Фигура 7.

электрическую они дают усиление до 30 раз, но вносят большие искажения и не могут применяться для передачи музыки. М. такой конструкции имеют еще тот недостаток, что при горизонтальном положении в них получается обрыв контакта. В момент обрыва появляются между контактами вольтовы дуги и происходит спекание порошка. Во избежание этого за последнее время подвижный электрод погружают в порошок. На фигуре 7 представлен М. с погружающимся электродом а [⁷] с мембраной из тонкой фоль, ги из сплава алюминия конич. формы Ь (d— неподвижный электрод, с—угольный порошок). На фигуре 8 приведены кривые коэф-тов передачи прежнего устройства (а) и нового (Ь) М. с алюминиевой мембраной (коэф. передачи в условных единицах). Последний благодаря облегченной мембране особой формы имеет большую чувствительность и передает более широкую полосу частот.

Одним из лучших угодьных М. для передачи музыки является М. сист. Рейса (фигура 9), устроенный т. о.: в полости массивного прямоугольного куска- мрамора а (на передней

стороне) имеется углубление, по обеим сторонам которого вставлены угольные электроды Ь, служащие для подводки тока. Вся полость заполняется особо изготовленным

Фигура 9.

угольным порошком с затем она закрывается резиновой (или слюдяной) мембраной d толщиной в несколько сотых миллиметров. Это препятствует не только выпадению порошка, но и проникновению сырости, что имеет важное значение для хорошей работы М. На резиновую пленку натягивается сетка из шелкового газа и обе они плотно прижимаются к мрамору рамкой из эбонита. Отдача М. в сотни раз меньше обыкновенного угольного М.,но зато он передает широкий диапазон частот (фигура 10) и имеет, можно считать, прямолинейную зависимость между звуковым давлением и эдс М. (фигура 11); благодаря этому, а также в виду простоты обслуживания, этот М. получил очень большое применение как в СССР, так и за границей в радиовещании (на фигура 10 и 11 кривая А относится к М. большого размера, кривая В—к М. малого размера).

Важным недостатком угольных М. является наличие т. н. нелинейных и с к аж е н и й, происходящих от несимметричного изменения сопротивления при движении мембраны внутрь и кнаружи. Эти искажения сводятся к тому, что чистый тон превращается в звук с большим количеством обертонов, а при звучании двух или большего числа тонов образуется в цепи М. целый ряд комбинационных тонов, частоты которых составляют комбинации сумм и разностей входящих тонов. Сложные комбинационные тоны могут сделать передачу музыкальных вещей совершенно неузнаваемой. Нелинейные искажения очень велики в простом угольном М., они слабее в М. сист. Рейса.

то то solo

частота

7000 i

		Пи	т.	т	к	20	т				Л
				г	120	0
									У
							У
						γ
				£
			7

бар звуковое давление

Фигура 10.

Фигура 11.

Двойной М. позволяет почти совершенно избавиться от нелинейных искажений. Идея устройства двойного М. дана на фигуре 12. В нем угольная мембрана М колеблется между двумя слоями угольного порошка С, и каждая из половин образованного т. о. М. действует на половину первичной обмотки Т_г трансформатора. Во вторич-

ной обмотке Т₂ трансформатора токи, индуктируемые двумя половинами первичной обмотки, складываются. Т. о. достигается полная симметрия работы М. в обе половины периода и уничтожается причина нелинейных искажений. Двойной микрофон широко применяется в американских широкове-щательн. станциях. _s Конденсатор ный М. Превращение звуковой энергии в электрическую возможно также методом конденсаторного М. При действии звука изменяется емкость конденсаторного М., у которого одна или обе обкладки представляют собою мембраны. В простейшем случае одна обкладка является мембраной, а другая—неподвижным электродом. Такой микрофон сконструирован Венте (фигура 13) [⁸]. Чрезвычайно сильно натянутая стальная мембрана М толщиной 0,05—0,07 миллиметров (собственная частота такой мембраны лежит выше музыкального спектра) находится на расстоянии 0,02 миллиметров от неподвижного круг- ф_Иг. 13.

лой формы электрода Е, представляющего вторую обкладку. Трение воздуха в узком промежутке дает силь^ ное затухание и повышает собственную ча^ стоту мембраны. Рассмотрим схему включения микрофона (фигура 14). При слабом возбуждении микрофона синусоидальным тоном можно принять, что емкость его будет изменяться по тому же закону:

С=С₀ + C₁ sin ωί, (4)

где С₀—емкость М. в спокойном состоянии, а С i—амплитуда переменной емкости, малая по сравнению с С₀. Выражение для тока в цепи будет

E — Ri=Q-Ji dt. (5)

Путем подстановки в ур-ие (5) значения С из ур-ия (4) и дкференцированием по t получается:

(С₀ -р С_г sin cot) It — -г

-г (1 + RC_t со cos cot) г — ЕС₁ со cos ωί=0. Решение ур-ия (5) [⁹], если пренебречь третьей и высшими степенями величины ?!

Со ⁵

имеет вид

ЕС, [sin (ωί+^ΡΙ

EC~Il [sin (2

(6)

Следовательно при синусоидальном звуковом возбуждении получается чистый синусоидальный ток тогда, когда С мало по сравнению с С₀; тогда получается напряжение на концах сопротивления К:

Е=iR — R -

ЕС,

(сЬ>)^2+йа

(7)

Из приведенных выше ур-ий ясно видно, что конденсаторный М. работает по принципу реле, переменное напряжение возрастает пропорционально постоянному напряжению. Увеличение чувствительности повышением постоянного напряжения ограничивается возможностью пробоя конденсатора, чему благоприятствуют влажность и частички пыли. По данным работы Венте на конденсаторный М. при расстоянии между его пластинами 0,02 миллиметров безопасно давать постоянные напряжения 400 Y. Коэфициент передачи М. сист. Венте мал (фигура 15), но в музыкальном спектре частот его можно считать мало зависящим от частоты; собственная частота мембраны находится около /= 17 000. φί/ί,Λ/ια/ί

Большое применение имеет второй тип конденсаторного М., разработанного Риггером [¹⁰]

Фигура 14.

(фигура 16). Он состоит из неподвижной обкладки а, имеющей узкие щели, и другой обкладки Ь, представляющей собою тончайшую алюминиевую фольгу, расположенную между двумя слоями тонкой шелковой материи. 6т мембраны Ь как с одной, так и с другой стороны на близком расстоянии находятся твердые стенки благодаря чему при колебании образуются как бы воздушные подушки, вследствие чего собственная резонансная частота мембраны, как и в М. Венте, оказывается очень высокой. М. сист. Риг-гера можно включать по указанной выше схеме, но обычно он включается по схеме фигура 17 как емкость в анодный контур лам-

Vljap

!2№

О.

I 15 ~ 10

а

Ш 0000 8000 imo то

Фигура 15.

пового генератора высокой частоты, с которым индуктивно связывается контур сетка-нить второй лампы. Вторая лампа работает как детектор. Пусть колебательный контур в цепи сетки настроен на частоту f₀ и генератор высокой частоты доставляет-колебания, которые можно переменным конденсатором С, включенным параллельно конденсаторному М., получить той же частоты /₀. Если изобразить графически силу индуктированного тока 1 в контуре сетки лампы в зависимости от изменения емкости С в колебательном контуре генераторной лампы, то получится воспроизведенная на фигуре 18 резонансная кривая. Установив в колебательном контуре генератора емкость равной С₀, получим в контуре сетки ток 1₀. Во время разговора мембрана конденсаторного микрофона будет колебаться, этим самым изменяя емкость колебательного контура, благодаря _{фиг 16}чему в контуре сетки второй лампы ток будет колебаться около средней величины /₀, то есть незатухающие колебания лампового генератора модулируются в соответ-

ствии с звуковыми колебаниями, действующими на конденсаторный Μ. Т. к. вторая лампа работает как детектор, то в анодной

Λ	|j
η	s. 1

ΤΙΓΓ

цепи ее получится переменный ток, форма кривой которого подобна форме звуковых колебаний. Разобранная схема включений не вносит искажений и сильно увеличивает отдачу М. На фигуре 19 и 20 приведены частотная и амплитудная кривые М.; из них видно, что коэф. передачи М. для частот музыкального спектра можно считать постоянным и зависимость напряжения V от звукового давления Р совершенно линейна. Конденсаторные М. системы Риггера и Венте вследствие своих исключительно хороших качеств с успехом применяются для концертных передач, а также в звуковом кино.

Термомикрофоны. Тонкая (толщиной несколько μ) накаленная постоянным током платиновая проволока вносится в звуковое поле. Звуковые волны падая будут ее охлаждать и следовательно изменять ее сопротивление в такт звуковым колебаниям. Происходящим от этого колебаниям тока соответствует колебание напряжения на концах включенного в эту цепь сопротивления или трансформатора, которое подводится затем к соответствующему усилителю. Теоретическое и экспериментальное исследование термомикрофонов произведено Гиппелем и Ветцманом [“]. Практич. значения, в технике связи термомикрофоны не имеют; применяются они для опытных целей звукоулавливания в военной технике [¹²] и для акустич. измерений.

в-й 8-« «2 Р-

т

200 зоо т еоо 800 юоо частота Фигура 19.

4000 6000 8000

Световой М. [¹³]. Этот М. основан на свойстве фотоэлемента менять ток в цепи, в к-рую он включен, при изменении интенсивности освещения. Схематич. устройство светового микрофона следующее (фигура 21). В центре легкой мембраныаукреплено маленькое зеркальце. Колеблющаяся система делается легкой с собственной частотой, лежащей гораздо выше звуковых частот. Пучок света от источника Ь падает на зеркальце, которым он отбрасывается на фотоэлемент с. При колебаниях мембраны под воздействием звука сила освещения фотоэлемента меняется, вследствие чего меняются и его сопротивление и сила тока в цепи, причем за висимость силы тока от силы освещения строго линейна. Вызванные так. сбр. изменения напряжения через трансформатор подводятся к усилителю. Световые М. точно воспроизводят звук и являются весьма совершенными аппаратами для передачи музыки.

Газовые М. [¹³]. Устройство газовых М. основано на явлении переноса электричества посредством ионов между двумя электродами. Переменные звуковые давления изменяют ионный поток, который создает т. о. изменения в величине постоянного тока. Этот эффект используется газовым М.—к а т о-дофон фирмы Лоренц (фигура 22). Катодом служит тело к из окиси кальция, накаливаемое до желтого цвета посредством вложенной спирали из платины. Против него помещается перфорированный анод а, с которым соединяется рупор R для улавливания звуковых волн. Между анодом и катодом вклю-

		IV
	P -

Фпг. 20. Фигура 21.

чается через высокоомное сопротивление W батарея в 500 V. При расстоянии в 0,5 миллиметров между электродами получается ток в 0,2 тА. Сила его изменяется от интенсивности звука. Преимущество катодофона в том, что он не имеет мембраны; здесь приводятся в движение лишь воздушные массы, так что этот М. можно считать свободным от инерции. Эдс, наводимая в цепи катодофона, пропорциональна амплитуде смещений частиц в звуковой волне, то есть при одинаковом звуковом давлении эдс обратно пропорциональна частоте. Для избежания искажений катодофон должен иметь усилитель с коэф-том усиления, прямо пропорциональным частоте [¹⁴]. Однако у него есть нек-рые недостатки. Разложение" окиси вследствие влажности воздуха и высокой t° обусловливает малую продолжительность службы М.

Пьезоэлектрические М. [¹⁵]. Возможно превращение звуковой энергии в электрическую использованием пьезоэлектрич. эффекта. Известно, что в нек-рых крист при давлении или растяжении создается электрическое напряжение. Этим -свойством обладают в сильной степени кристаллы кварца, турмалина, сегнетовой соли, сахара, виннокаменной кислоты и прочие Ясно, что при

помощи пьезоэффекта моя-сно получить микрофонный эффект, если кристалл снабдить электродами и воздействовать на него переменным звуковым давлением. Опыты с кри-

сталлич. М. из сегнетовой соли были впервые произведены в 1919 году Никольсоном в США [¹⁶]. Кристалл сегнетовой соли (размерами в несколько см), имеющий форму призмы а своеобразного сечения (фигура 23) с плоскими основаниями, зажимается посредством пружинного зажима b, сдавливающего его с силой нескольких килограммов. В сжатом состоянии этот кристалл очень чувствителен к добавочному переменному давлению и кручению. Электродами служат: металлич. пояс р посреди кристалла и два основания с (верхнего на фигуре 23 не видно), соединенные вместе. Звуковое давление воздействует на мембрану, натянутую в виде цилиндрич. оболочки на сжимающие кристаллы диски

4. Мембрана у Никольсона была сделана из золотобитной кожи. Пьезомикрофоны пока не приобрели практич. значения [¹²].

Лит.: i) Fletcher, «Bell System Technical Journal», N. Y., 1922, ρ. 129; ³) Wagner К. W., «Elektrotechn. Ztschr.», 1924, p. 451;³)GerlachE., «Phys. Ztschr.», Lpz., 1924, p. 675; Schottky, ibid., p. 672; ⁴) H a г t m a η n C. A., Elektrutechn. Nachrichten, Eisonaeh, 1927, H. 9; s) Ш м а к о в Π., Принципы радиотелефонии, стр. 17, Μ., 19 3 0;⁶)W a e t ζ-m a η n, «Phys. Ztschr.», Lpz., 19 14, p. 638; Waetz-m a η n, «Ztschr. f. Physik», Brschw., 1920, p. 271; Ό Gru nsted W. H., «Telephony», 192.9, 23, p. 32; >)WenteE. C, «Phys. Review», Lancaster, N. У., 1922, p. 498, 1917, p. 39; Яковлев, «ТиТбП», 1928, стр. 600; «) W e n t e, «Phys. Review», Lancaster, N. Y., 1917, p. 39; ¹⁰) R i e g g e r, «Wiss. Verfif-ientl. a. d. Simens Κοηζ.» B., 1924, p. 67; n) H i p-p e 1 I, «Ann. d. Physik», Lpz., 1924, p. 521; H i p-p e 11, «Ztschr. f. Physik», Brschw.—B., 1925, p. 716, «Ann. d. Physik», Lpz., 1924, p. 521; W aetzmann E., ibid., 1925,p. 39; Waetimann E., «Ztschr. f. Phys.», Brschw,—B., 1924, p. 110, 19 25, p. 50,131; is) Tuckera Paris, «Philos. Trans, ol Roy. Soc. of Lond .n», L., 1921, v. 221 A, p. 389; i³) W e i ch a r t, «Jahrb. d. drahtl. Telegr. u. Teleph.», B., 1 926, p. 126; Lee deForest, «La Nature», 19 23, p. 739; i«) M e y-«r E., «Elektrische Nachrichten-Technik», B., 1929, B. 6, p. 1; “(Russei, «Electr. Review», L., 19 23, p. 92; Яковлев и Иванов, «Вестник теоретич. и экспер. электротехники», М., 1928, стр. 470; ^1β) N ίο о 1 s о η А., «Ргос. of the Amer. Inst, of Electr. Eng.», N. Y., 1919, v. 38. p. 1315. К. Бебяков.