Ома закон

Ома закон, пропорциональная зависимость между силой тока г и напряжением U вдоль отрезка линейной неразветвленной электрич. цепи:

*“*· W

Множитель пропорциональности R называется электрич. сопротивлением (смотрите). Величина R зависит от геометрич. размеров и материала и не зависит от приложенного напряжения. Сопротивление большинства проводников зависит от электрич. ток нагревает проводники, и поэтому на практике сопротивление R изменяется в зависимости от приложенного напряжения. Напр. сопротивление электрич. лампочки будет различным, если его измерять в холодном состоянии при напряжении в 2 V или при нормальном напряжении в 120 V. При наличии неоднородностей в проводнике могут возникать электродви-жущие силы (смотрите). В этом случае О. з. принимает более общий вид г=(2)

где -е—сумма эдс, включенных в данный отрезок сопротивления. Для замкнутой неразветвленной цепи| О. з. принимает вид г=;^е. (3)

При переменном токе О. з. неприменим благодаря явлениям индукции (смотрите Индукции закон).

Для нелинейных проводников О. з. удобнее выражать в диферепциальнойформе: вектор плотности электрич. тока j пропорционален вектору напряженности электрического поля Е:

j=σ/δ. (4)

Коэф-т пропорциональности а называется удельной проводимостью тела. Для отрезка длиной I и сечением S линейного цилиндрич. проводника эта формула эквивалент на формуле (1): сила тока i^jS. напряжение V— Е1. Помножив обе части (4) на S, получают г=aSE=ⁿf U,

то есть формулу (1), где R= _aS · Величина -- ρ называется удельным сопротивлением (смотрите). В более сложных случаях формула (4) позволяет вычислять распределение тока между двумя электродами (например токи в земле). При наличии в проводниках неоднородностей плотность тока становится пропорциональной сумме векторов напряженности поля Е и внешнего поля Е_вн:

j=σ(Ε + Е_вн%). (5)

Линейный интеграл векторов Е_в„_ вдоль замкнутой цепи равен сумме эдс вдоль этой цепи. Ф-лы (4) и (δ) применимы не только к изотропным телам, но и к кристаллам, но только у анизотропных тел множитель σ является уже не скаляром, а тензором, так что вектор j является линейной векторфункцией от Е.

Лит.: Круг К., Основы электротехники, 2 иэ«., М., 192В; Т а м м И., Основы теории электричества, М.—Л., 1929; Поль Р., Введение в учение оО электричестве, М.—Л., 1929; Abraham М., Theorie й. Klektrizitat, 8 Auli., В. 1, Berlin—Leipzig, 1930; С о h η К., Das Elektromagnetische Feld. 2 Aufl., Berlin, 1927. Я. Шпильрейн.